Tema 7 y

Ecuación de poiseville Introduccion

  

La ecuación que gobierna el movimiento de un fluido adentro de un tubo es

conocida como la ecuación de Poiseuille. Lleva en consideración la viscosidad,

aunque en realidad ella solo es aplicable para el flujo no turbulento (flujo laminar).

La sangre fluyendo por los canales sanguíneos no es exactamente un flujo laminar.

Pero aplicándose la ecuación de Poiseuille para esa situación se da una

aproximación razonable en un primer momento, y conlleva implicaciones

interesantes

Ley de Poiseuille

  La ley de Poiseuille (también conocida como ley de Hagen-Poiseuille) después de los experimentos llevados a cabo en

  

^{V de un líquidoy uniformemente viscoso}

  Φ (también denominado formulada y publicada en(1797-1869). La ley queda formulada del siguiente modo: donde

  V es el volumen del líquido que circula en la unidad de tiempo t, v media lamedia del fluido a lo largo del eje z del sistema de coordenadas cilíndrico, r es el radio interno del tubo, ΔP es la caída de presión entre los dos extremos, η es la viscosidad dinámica y

  L la longitud característica a lo largo del eje z. La ley se puede derivar de la desarrollada en el campo de la hidráulica y que por lo demás es válida para todos los tipos de flujo. La ley de Hagen-Poiseuille se puede expresar también del siguiente modo: donde y

  Re es el la energía disipada por la pérdida de carga'RTYERY', el factor de pérdida por fricción o el factor de fricción de Darcy λ en flujo laminar a muy bajas velocidades en un tubo cilíndrico. La derivación teórica de la fórmula original de Poiseuille fue realizada independientemente por Wiedman en Hagenbach fue el primero que la denominó como ley de Poiseuille. La ley es también muy importante en La ley de Poiseuille fue extendida enpor L. R. Wilberforce, basándose en el trabajo de Hagenbach.

  Índice

  

  

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  Cálculo de la fórmula

  Considérese una tubería horizontal de radio R constante y dentro de ella dos secciones transversales A y B separadas una distancia L. Estas secciones delimitan un trozo de tubería que en la imagen adjunta queda delimitada por los puntos ABCD. Dentro de la tubería indicada se considera a su vez un cilindro coaxial delimitado por los puntos abcd con área de tapas

A = π r² y radio r. Debido a la viscosidad del fluido, sobre este cilindro actúa un esfuerzo cortante que se

  llamará T provocado por una fuerza cortante F sobre un área longitudinal A L = 2π r L. Esta fuerza será igual a tendrá un sentido izquierda - derecha igual al desplazamiento del fluido, provocado por un gradiente de presión en la que p ^{1 es mayor que p 2 (no guiarse por el dibujo adjunto). Integrando las fuerzas} que actúan sobre el cilindro considerado, se obtiene la expresión de la ley de Poiseuille.

  De acuerdo a la segunda ley de Newton, si p ^{1 y p 2 son las presiones aplicadas en el} centro de gravedad del área transversal del cilindro en las secciones 1 y 2 se tiene que: Donde F es la fuerza ejercida por fluido debido a la viscosidad del mismo con la sección de tubo de radio r. de corte será proporcional a la velocidad de corte por una constante llamada viscosidad, es decir:

  Sustituyendo el valor de la superficie A L por 2 π r L y despejando F nos queda Se reemplaza: Simplificando queda: Con lo que: Integrando esta ecuación: El valor de la constante C queda determinada por las condiciones en los límites. Es decir cuando r =R entonces v = 0. Por lo que: Sustituyendo el valor de C en la ecuación inicial se tiene que: Esta ecuación da la distribución de velocidades en una tubería. Como se puede observar, el término del radio elevado al cuadrado indica que se trata de un paraboloide, donde la velocidad máxima se obtiene en el eje del mismo y que coincide con el eje de la tubería. Zona en la que los efectos del rozamiento con las paredes de la tubería es mínima. La expresión de la velocidad máxima queda del siguiente modo: En la práctica es más sencillo medir la velocidad media que la velocidad máxima.

  Para calcular el caudal en la tubería se va a considerar un anillo diferencial de espesor dr entre dos circunferencias concéntricas con el eje de la tubería y radios r y r + dr. En este caso la expresión del caudal queda: Sustituyendo la expresión de la velocidad calculada anteriormente se tiene que:

Integrando la ecuación anterior entre los límites 0 y R se podrá calcular el caudal

  total: y finalmente se obtiene la expresión de la ley de Poiseuille para el caudal: si se sigue trabajando sobre esta fórmula y se sustituye esta expresión del caudal en la fórmula anterior de la velocidad media se obtiene lo siguiente: de donde se deduce que: despejando la pérdida de presión en las anteriores ecuaciones se obtiene: que no deja de ser otra expresión de la ley de Poiseuille para la pérdida de presión en una tubería de sección constante con flujo laminar. Si se divide y multiplica el segundo miembro de la ecuación anterior por la expresión se tiene que: donde es la pérdida de carga y es la expresión del número de Reynolds, con lo que la pérdida de carga queda expresada del siguiente modo: comparando esta última expresión con lase deduce el valor de : siendo esta otra expresión de la ecuación de Hagen-Poiseuille.

Conclusión

  La ley de Poiseuille tiene aplicación en la ventilaciónal describir el efecto que tiene el radio de las vías respiratorias sobre la resistencia del flujo de aire en dirección a losse redujera por la mitad, la ley de Poiseuille predice que el caudal de aire que pasa por ese bronquiolo reducido tendría que oponerse a una resistencia 16 veces mayor, siendo que la resistencia al flujo es inversamente proporcional al radio elevado a la

  Este principio cobra importancia en el Al reducirse el radio de las vías aéreas respiratorias, el esfuerzo de la persona se eleva a la cuarta potencia.

Bibliografía

  

  

Flujo de régimen variable

Introducción

  

Cuándo la velocidad de un fluido en cualquier punto dado

permanece constante en el transcurso del tiempo, se dice que

el movimiento del fluido es uniforme. Esto es, en un punto

dado cualquiera, en un flujo de régimen estable la velocidad

de cada partícula de fluido que pasa es siempre la misma. En

cualquier otro punto puede pasar una partícula con una

velocidad diferente, pero toda partícula que pase por este

segundo punto se comporta allí de la misma manera que se

comportaba la primera partícula cuando pasó por este punto.

Estas condiciones se pueden conseguir cuando la velocidad

del flujo es reducida. Por otro lado, en un flujo de régimen

variable, las velocidades son función del tiempo. En el caso de

un flujo turbulento, las velocidades varían desordenadamente

tanto de un punto a otro como de un momento a otro.

Se resumen en este apartado los métodos en régimen

variable, es decir, aquellos en los cuales se interpreta no el

descenso total, sino la evolución de niveles a lo largo de la

prueba. Son evidentemente más complicados que los de

  

régimen permanente. En ellos, el término final -7. de la

ecuación general, no se anula

Flujo de régimen variable

Conclusion

  e define como flujo a un fluido en

Para concluir s

  

movimiento. Vamos a describir el flujo de un fluido en función

de ciertas variables físicas como presión, densidad y velocidad

en todos los puntos del fluido. Vamos a describir el movimiento

de un fluido concentrándonos en lo que ocurre en un

determinado punto del espacio (x, y, z) en un determinado

instante de tiempo t. Así, la densidad de un flujo, por ejemplo,

vendrá dada por , y la velocidad del flujo en el instante

t en ese mismo punto será .

  

Las partículas dentro de un flujo pueden seguir trayectorias

definidas denominadas “líneas de corriente”. Una línea de

  

siguiendo la dirección del vector velocidad en cada punto. Así,

el vector velocidad es tangente a la línea de corriente en todos

los puntos del flujo. No hay flujo a través de una línea de

corriente, sino a lo largo de ella e indica la dirección que lleva el

fluido en movimiento en cada punto.

Para observar el flujo de un fluido, se pueden inyectar en el

mismo diferentes sustancias, como partículas brillantes, tinte o

humo, y así rastrear el movimiento de las partículas. Los rastros

que dejan estas sustancias se denominan “líneas de emisión”.

Bibliografía