Staff Site Universitas Negeri Yogyakarta

DAFTAR ISI
ELEKTROSTATIKA

METODE KHUSUH

MEDAN LISTRIK

ARUS LISTRIK
BAHAN DIELEKTRIK

HUKUM GAUS

ENERGI POTENSIAL LISTRIK

MAGNETOSTATIKA

Multipole listrik

INDUKSI ELEKTRO
MAGNET
Exit

BAB IX
MAGNETOSTATIKA
Induksi Magnet
1

1 qq
Fe 
rˆ
2
4 0 r


 0 qq    r 
Fm 
v x  v1 x 
2
r
4 r


Gaya Coulomb

1

Gaya magnet


 
Fm  q v x B

 0 q  r
B
v x
2 1
4 r
r

Induksi magnet

Gaya Magnet Pada Muatan Bergerak
Gaya Lorentz




FLorentz  Felectric  Fmagneytic



  
 q E  v xB

Bila E = 0


 
F  qv x B



=

Gerak Muatan di Dalam Medan Magnet
Fc = Fm
2

mv
 qvB
r
q
 B
m


 
F  qv x B

   
m x v  qv x B

   q  
 x v    Bxv
m
 q 
    B
m


Gaya Magnet pada Arus Listrik

Besar arue yang mengalir jika luas
penampang penghantar tegak lurus dengan
rapat arus

I=JA=nqvA

F

B


T

X

I

L
F = I L B sin

Momen Magnetik pada Arus Listrik



M  IA

Medan Magnet dari Arus Lurus

0 I
B

2R

 0 I
B
uˆ
2R

atau



Medan Magnet dari Arus Melingkar

ûT

û r
r

a

ûT

B

2 a  R

dB

R

 0 IA
2

dB



3
2 2

dB

B

0 M
2 a 2  R



3
2 2

Hukum Amper

B

I
L
r

û
A

Go Back

dl

B

 

  B.dl   B.dl  B  dl
L

L

L

 0 I 
 BL  

2r 
 2r 

 
 B   B.dl  o I

BAB X
INDUKSI ELEKTROMAGNET


xE  0

Gaya gerak listrik
disekitar untaian

 
.
E
d
l



C

atau

 
E
.
d
l

0

Gaya Lorentz


  
F  q( E  v xB)

Hukum Faraday
Eksperimen Faraday

d
 
dt

   B.nˆdn
S

Hukum Faraday

 
   E.dl
C

 
d 
C E.dl   dt S B.nˆda



B
ˆ
ˆ
x
E
n
da
n

.


.
S
 t da



B
xE 
t

Hukum Faraday dalam
bentuk deferensial

Indukansi Diri

Gaya gerak listrik induktansi diri

 diri

d
dI

 L
dt
dt

Induktansi Bersama
Besar induktansi bersama

M jk

0

4

 

cj

ck

 
dl j .dl k
R jk

GGL induksi disalah satu rangkaian

 kj  

d k  j
dt

  M jk

dI k
dt