Transformasi Gelombang Laut Di Pantai Mutiara Kecamatan Pantai Cermin Kabupaten Serdang Bedagai Sumatera Utara

LAMPIRAN

Tabel A1. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan Sudut Datang 0o

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

A

4 5,754 5,517 35 33,37 100 102,47 0,9879 3,5 5,517 5,248 35 33,06 102,47 104,99 0,9879 3 5,248 4,939 11 10,35 104,99 106,85 0,9913 2,5 4,939 4,583 17 15,74 106,85 117,59 0,9532 2 4,583 4,165 12 10,89 117,59 137,91 0,9234 1,5 4,165 3,665 26 22,69 137,91 156,94 0,9374 1 3,665 3,039 28 22,91 156,94 194,16 0,8991 0,5 3,039 2,182 14 10,00 194,16 200,07 0,9851

B

4 5,754 5,517 36 34,31 100 102,47 0,9879 3,5 5,517 5,248 36 33,99 102,47 104,99 0,9879 3 5,248 4,939 26 24,37 104,99 106,85 0,9913 2,5 4,939 4,583 39 35,73 106,85 117,59 0,9532 2 4,583 4,165 25 22,59 117,59 137,91 0,9234 1,5 4,165 3,665 17 14,91 137,91 156,94 0,9374 1 3,665 3,039 20 16,48 156,94 194,16 0,8991 0,5 3,039 2,182 15 10,71 194,16 200,07 0,9851

C

4 5,754 5,517 46 43,61 100 102,72 0,9867 3,5 5,517 5,248 36 33,99 102,72 102,75 0,9999 3 5,248 4,939 32 29,92 102,75 102,88 0,9994 2,5 4,939 4,583 25 23,09 102,88 100,81 1,0102 2 4,583 4,165 31 27,91 100,81 94,43 1,0332 1,5 4,165 3,665 23 20,11 94,43 91,37 1,0166 1 3,665 3,039 20 16,48 91,37 79,49 1,0721 0,5 3,039 2,182 17 12,12 79,49 80,24 0,9953

D

4 5,754 5,517 54 50,87 100 110,17 0,9527 3,5 5,517 5,248 41 38,61 110,17 122,82 0,9471 3 5,248 4,939 17 15,97 122,82 129,09 0,9754 2,5 4,939 4,583 27 24,91 129,09 134,75 0,9788 2 4,583 4,165 31 27,91 134,75 143,69 0,9684 1,5 4,165 3,665 21 18,38 143,69 151,11 0,9751 1 3,665 3,039 20 16,48 151,11 159,96 0,9719 0,5 3,039 2,182 15 10,71 159,96 164,91 0,9849

E

3,5 5,517 5,248 60 55,46 98,73 96,96 1,0091 3 5,248 4,939 70 62,18 96,96 112,19 0,9296 2,5 4,939 4,583 47 42,73 112,19 129,2 0,9318 2 4,583 4,165 36 32,29 129,2 170,18 0,8713 1,5 4,165 3,665 23 20,11 170,18 208,46 0,9035 1 3,665 3,039 10 8,28 208,46 261,07 0,8936 0,5 3,039 2,182 8 5,73 261,07 268,85 0,9854

Lanjutan Tabel A1

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

F

3 5,248 4,939 65 58,54 99,99 108,18 0,9614 2,5 4,939 4,583 58 51,89 108,18 115,25 0,9688 2 4,583 4,165 39 34,89 115,25 105,18 1,0468 1,5 4,165 3,665 26 22,69 105,18 95,58 1,0490 1 3,665 3,039 25 20,52 95,58 96,96 0,9929 0,5 3,039 2,182 43 29,32 96,96 51,66 1,3700

G

2,5 4,939 4,583 65 57,23 100 99,71 1,0015 2 4,583 4,165 60 51,92 99,71 94,09 1,0294 1,5 4,165 3,665 44 37,67 94,09 101,74 0,9617 1 3,665 3,039 27 22,12 101,74 107,99 0,9706 0,5 3,039 2,182 19 13,52 107,99 134,73 0,8953

H

2 4,583 4,165 73 60,36 94,73 101,02 0,9684 1,5 4,165 3,665 57 47,55 101,02 114,71 0,9384 1 3,665 3,039 37 29,94 114,71 130,3 0,9383 0,5 3,039 2,182 21 14,91 130,3 143,07 0,9543

I

2 4,583 4,165 39 34,89 100 85,75 1,0799 1,5 4,165 3,665 56 46,83 85,75 53,17 1,2699 1 3,665 3,039 52 40,80 53,17 27,42 1,3925 0,5 3,039 2,182 13 9,29 27,42 16,19 1,3014

J

1,5 4,165 3,665 63 51,62 91,93 101,71 0,9507 1 3,665 3,039 56 43,43 101,71 122,61 0,9108 0,5 3,039 2,182 51 33,92 122,61 174,69 0,8378

K

1,5 4,165 3,665 16 14,03 100 67,8 1,2145 1 3,665 3,039 58 44,69 67,8 39,16 1,3158 0,5 3,039 2,182 50 33,37 39,16 12,93 1,7403

L

1,5 4,165 3,665 14 12,29 100 101,77 0,9913 1 3,665 3,039 16 13,21 101,77 71,33 1,1945 0,5 3,039 2,182 60 38,45 71,33 73,99 0,9819 M 1 3,665 3,039 17 14,03 94,71 86,05 1,0491 0,5 3,039 2,182 60 38,45 86,05 121,65 0,8410 N 1 3,665 3,039 16 13,21 100 101,85 0,9909 0,5 3,039 2,182 15 10,71 101,85 42,96 1,5397 O 1 3,665 3,039 16 13,21 100 100,74 0,9963 0,5 3,039 2,182 16 11,41 100,74 101,98 0,9939

Tabel A2. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan Sudut Datang 45o

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

A

4 5,754 5,517 16 15,33 100 100,39 0,9981 3,5 5,517 5,248 16 15,20 100,39 102,8 0,9882 3 5,248 4,939 16 15,04 102,8 107,52 0,9778 2,5 4,939 4,583 15 13,89 107,52 114,47 0,9692 2 4,583 4,165 14 12,70 114,47 120,67 0,9740 1,5 4,165 3,665 16 14,03 120,67 129,09 0,9668 1 3,665 3,039 11 9,10 129,09 132,91 0,9855 0,5 3,039 2,182 23 16,29 132,91 172,86 0,8769

B

4 5,754 5,517 11 10,54 100 102,08 0,9898 3,5 5,517 5,248 12 11,41 102,08 104,35 0,9891 3 5,248 4,939 23 21,58 104,35 112,02 0,9652 2,5 4,939 4,583 14 12,97 112,02 119,27 0,9691 2 4,583 4,165 4 3,63 119,27 132,7 0,9480 1,5 4,165 3,665 10 8,79 132,7 151,34 0,9364 1 3,665 3,039 11 9,10 151,34 183,62 0,9079 0,5 3,039 2,182 31 21,70 183,62 170,07 1,0391

C

4 5,754 5,517 3 2,88 100 101,99 0,9902 3,5 5,517 5,248 3 2,85 101,99 103,39 0,9932 3 5,248 4,939 15 14,10 103,39 109,53 0,9716 2,5 4,939 4,583 18 16,66 109,53 114,54 0,9779 2 4,583 4,165 7 6,36 114,54 146,83 0,8832 1,5 4,165 3,665 2 1,76 146,83 176,63 0,9117 1 3,665 3,039 9 7,45 176,63 236,88 0,8635 0,5 3,039 2,182 16 11,41 236,88 243,63 0,9860

D

4 5,754 5,517 7 6,71 100 97,78 1,0113 3,5 5,517 5,248 7 6,66 97,78 97,17 1,0031 3 5,248 4,939 20 18,78 97,17 98,27 0,9944 2,5 4,939 4,583 6 5,57 98,27 96,63 1,0085 2 4,583 4,165 5 4,54 96,63 87,61 1,0502 1,5 4,165 3,665 1 0,88 87,61 79,87 1,0473 1 3,665 3,039 4 3,32 79,87 63,71 1,1197 0,5 3,039 2,182 46 31,10 63,71 77,63 0,9059

E

4 5,754 5,517 9 8,63 100 99,7 1,0015 3,5 5,517 5,248 8 7,61 99,7 100,4 0,9965 3 5,248 4,939 7 6,59 100,4 97,68 1,0138 2,5 4,939 4,583 10 9,27 97,68 95,8 1,0098 2 4,583 4,165 7 6,36 95,8 89,31 1,0357 1,5 4,165 3,665 3 2,64 89,31 87,37 1,0110 1 3,665 3,039 7 5,80 87,37 87,58 0,9988 0,5 3,039 2,182 29 20,37 87,58 123,13 0,8434

Lanjutan Tabel A2

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

F

4 5,754 5,517 9 8,63 100 99,8 1,0010 3,5 5,517 5,248 13 12,35 99,8 99,17 1,0032 3 5,248 4,939 4 3,76 99,17 101,75 0,9872 2,5 4,939 4,583 12 11,12 101,75 102,25 0,9976 2 4,583 4,165 4 3,63 102,25 102,56 0,9985 1,5 4,165 3,665 9 7,91 102,56 102,77 0,9990 1 3,665 3,039 8 6,63 102,77 101,27 1,0074 0,5 3,039 2,182 58 37,51 101,27 69,55 1,2067

G

3 5,248 4,939 28 26,22 100 97,18 1,0144 2,5 4,939 4,583 1 0,93 97,18 98,18 0,9949 2 4,583 4,165 3 2,73 98,18 111,73 0,9374 1,5 4,165 3,665 9 7,91 111,73 123,06 0,9529 1 3,665 3,039 10 8,28 123,06 143,6 0,9257 0,5 3,039 2,182 7 5,02 143,6 129,55 1,0528

H

2,5 4,939 4,583 22 20,34 100 96,85 1,0161 2 4,583 4,165 30 27,03 96,85 82,03 1,0866 1,5 4,165 3,665 6 5,28 82,03 69,4 1,0872 1 3,665 3,039 5 4,14 69,4 53,12 1,1430 0,5 3,039 2,182 32 22,36 53,12 57,47 0,9614

I

2 4,583 4,165 7 6,36 100 95,97 1,0208 1,5 4,165 3,665 12 10,54 95,97 91,61 1,0235 1 3,665 3,039 9 7,45 91,61 70,72 1,1382 0,5 3,039 2,182 18 12,82 70,72 73,39 0,9816

J

1,5 4,165 3,665 11 9,66 100 96,21 1,0195 1 3,665 3,039 3 2,49 96,21 93,35 1,0152 0,5 3,039 2,182 8 5,73 93,35 94,75 0,9926 K 1 3,665 3,039 6 4,97 96,21 93,35 1,0152 0,5 3,039 2,182 12 8,58 93,35 94,75 0,9926

L

3,5 5,517 5,248 38 35,85 98,86 97,89 1,0049 3 5,248 4,939 18 16,91 97,89 92,74 1,0274 2,5 4,939 4,583 23 21,26 92,74 87,09 1,0319 2 4,583 4,165 18 16,31 87,09 77,31 1,0614 1,5 4,165 3,665 18 15,78 77,31 70,78 1,0451 1 3,665 3,039 14 11,57 70,78 73,96 0,9783 0,5 3,039 2,182 11 7,87 73,96 56,75 1,1416

M

3 5,248 4,939 17 15,97 97,66 95,93 1,0090 2,5 4,939 4,583 19 17,58 95,93 90,46 1,0298 2 4,583 4,165 21 19,01 90,46 89,02 1,0081 1,5 4,165 3,665 12 10,54 89,02 83,06 1,0353 1 3,665 3,039 12 9,93 83,06 75,74 1,0472 0,5 3,039 2,182 11 7,87 75,74 70,27 1,0382

N

2,5 4,939 4,583 18 16,66 98,61 95,14 1,0181 2 4,583 4,165 23 20,80 95,14 87,25 1,0442 1,5 4,165 3,665 17 14,91 87,25 78,27 1,0558 1 3,665 3,039 16 13,21 78,27 67,87 1,0739 0,5 3,039 2,182 15 10,71 67,87 63,73 1,0320

Lanjutan Tabel A2

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

O

2 4,583 4,165 10 9,08 100 93,25 1,0356 1,5 4,165 3,665 18 15,78 93,25 86,52 1,0382 1 3,665 3,039 16 13,21 86,52 77,31 1,0579 0,5 3,039 2,182 18 12,82 77,31 68,84 1,0597

P

1,5 4,165 3,665 15 13,16 98,37 91,25 1,0383 1 3,665 3,039 17 14,03 91,25 59,46 1,2388 0,5 3,039 2,182 22 15,60 59,46 38,52 1,2424

Q

1,5 4,165 3,665 30 26,10 100 99,92 1,0004 1 3,665 3,039 22 18,10 99,92 85,84 1,0789 0,5 3,039 2,182 19 13,52 85,84 28,68 1,7300 R 1 3,665 3,039 30 24,50 113,56 129,17 0,9376 0,5 3,039 2,182 20 14,21 129,17 137,18 0,9704

Tabel A3. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan Sudut Datang 90o

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

A

4 5,754 5,517 13 12,46 100 96,14 1,0199 3,5 5,517 5,248 5 4,76 96,14 90,84 1,0288 3 5,248 4,939 28 26,22 90,84 89,84 1,0056 2,5 4,939 4,583 26 24,00 89,84 92,42 0,9859 2 4,583 4,165 42 37,46 92,42 75,38 1,1073 1,5 4,165 3,665 32 27,79 75,38 58,68 1,1334 1 3,665 3,039 61 46,49 57,42 27,84 1,4361 0,5 3,039 2,182 45 30,51 27,84 24,7 1,0617

B

4 5,754 5,517 34 32,43 100 96,14 1,0199 3,5 5,517 5,248 29 27,46 96,14 90,84 1,0288 3 5,248 4,939 23 21,58 90,84 89,84 1,0056 2,5 4,939 4,583 19 17,58 89,84 92,42 0,9859 2 4,583 4,165 13 11,80 92,42 75,38 1,1073 1,5 4,165 3,665 21 18,38 75,38 58,68 1,1334 1 3,665 3,039 38 30,70 57,42 27,84 1,4361 0,5 3,039 2,182 54 35,51 27,84 24,7 1,0617

C

4 5,754 5,517 42 39,91 100 105,68 0,9728 3,5 5,517 5,248 33 31,20 105,68 116,08 0,9542 3 5,248 4,939 21 19,71 116,08 122,49 0,9735 2,5 4,939 4,583 17 15,74 122,49 128,51 0,9763 2 4,583 4,165 15 13,61 128,51 141,02 0,9546 1,5 4,165 3,665 16 14,03 141,02 158,16 0,9443 1 3,665 3,039 15 12,39 158,16 166,98 0,9732 0,5 3,039 2,182 7 5,02 166,98 162,19 1,0147

D

4 5,754 5,517 56 52,65 100 108,14 0,9616 3,5 5,517 5,248 39 36,77 108,14 121,74 0,9425 3 5,248 4,939 10 9,41 121,74 125,87 0,9835 2,5 4,939 4,583 20 18,50 125,87 131,52 0,9783 2 4,583 4,165 25 22,59 131,52 142,01 0,9624 1,5 4,165 3,665 6 5,28 142,01 144,77 0,9904 1 3,665 3,039 9 7,45 144,77 140,31 1,0158 0,5 3,039 2,182 10 7,16 140,31 133,39 1,0256

E

3,5 5,517 5,248 55 51,18 100 96,23 1,0194 3 5,248 4,939 63 56,99 96,23 105,08 0,9570 2,5 4,939 4,583 18 16,66 105,08 109,97 0,9775 2 4,583 4,165 23 20,80 109,97 116,75 0,9705 1,5 4,165 3,665 13 11,41 116,75 128,87 0,9518 1 3,665 3,039 10 8,28 128,87 141,8 0,9533 0,5 3,039 2,182 8 5,73 141,8 139,85 1,0069

Lanjutan Tabel A3

Lintasan h (m) C1 C2 θi (o) θr (o) B1 (m) B2 (m) Kr

F

3 5,248 4,939 58 52,96 96,63 98,2 0,9920 2,5 4,939 4,583 52 46,98 98,2 98,44 0,9988 2 4,583 4,165 41 36,60 98,44 104,01 0,9729 1,5 4,165 3,665 26 22,69 104,01 124,39 0,9144 1 3,665 3,039 19 15,66 124,39 143,59 0,9307 0,5 3,039 2,182 40 27,48 143,59 185,83 0,8790

G

3 5,248 4,939 73 64,17 100,45 118,85 0,9193 2,5 4,939 4,583 37 33,94 118,85 136,87 0,9318 2 4,583 4,165 35 31,42 136,87 154,81 0,9403 1,5 4,165 3,665 33 28,63 154,81 171,26 0,9508 1 3,665 3,039 20 16,48 171,26 188,94 0,9521 0,5 3,039 2,182 4 2,87 188,94 176,11 1,0358

H

2,5 4,939 4,583 67 58,66 99,59 90,88 1,0468 2 4,583 4,165 46 40,83 90,88 82,36 1,0505 1,5 4,165 3,665 37 31,97 82,36 74,15 1,0539 1 3,665 3,039 34 27,63 74,15 79,39 0,9664 0,5 3,039 2,182 21 14,91 79,39 92,67 0,9256

I

2 4,583 4,165 63 54,08 111,2 98,9 1,0604 1,5 4,165 3,665 46 39,26 98,9 98,32 1,0029 1 3,665 3,039 44 35,17 98,32 70,14 1,1840 0,5 3,039 2,182 18 12,82 70,14 48,91 1,1975

J

1,5 4,165 3,665 56 46,83 49,28 29,56 1,2912 1 3,665 3,039 45 35,90 29,56 18,25 1,2727 0,5 3,039 2,182 86 45,74 18,25 20,82 0,9362

K

1,5 4,165 3,665 57 47,55 100 121,71 0,9064 1 3,665 3,039 53 41,47 121,71 155,13 0,8858 0,5 3,039 2,182 14 10,00 155,13 150,74 1,0145 L 1 3,665 3,039 68 50,25 71,19 63,96 1,0550 0,5 3,039 2,182 36 24,96 63,96 79,14 0,8990 M 1 3,665 3,039 50 39,44 100 116,56 0,9262 0,5 3,039 2,182 81 45,16 116,56 184,15 0,7956 N 1 3,665 3,039 50 39,44 100 120,28 0,9118 0,5 3,039 2,182 44 29,92 120,28 104,92 1,0707

FOTO DOKUMENTASI

1 set alat Topcon Hiper Pro RTK Pengukuran di Pantai Mutiara

Titik BM dan Rover

DAFTAR PUSTAKA

Akhir, Birhami. 2012, Lintasan Gelombang Laut Menuju Pelabuhan Pulau Baai di Provinsi Bengkulu, Tugas Akhir Program S1 Teknik Sipil, Universitas Andalas.

Baihaqi, Martin M. 2011, Membuat Proyeksi Peta Dengan Global Mapper, Jakarta: UIN Syarif Hidayatullah.

Departemen of Army, 1984, Shore Protection Manual Volume 1, Washington DC, US Army Corps Engineers, Coastal Engineering Research Center.

Kramadibrata, Soedjono. Perancanaan Pelabuhan, Bandung: Ganeca Exact Bandung.

Lolong, M, 1998, Perumusan Karakteristik Gelombang Perairan Lemahabang Jawa Tengah, Tesis Master di Jurusan Teknik Sipil ITB.

Mera, Mas. 2011, Proses Pantai, Catatan Kuliah Program Magister Teknik Sipil, Universitas Andalas.

Mera, Mas. 2014, Pengantar Mekanika Gelombang Air, Catatan Kuliah Program Magister Teknik Sipil, Universitas Andalas.

Pratikto, W, A, dkk. 1997, Perencanaan Fasilitas Pantai dan Laut, Surabaya: BPFE Surabaya.

Samulano, Itto, Mas Mera. 2011, Refraksi dan Difraksi Gelombang Laut di Daerah Dekat Pantai Pariaman, Jurnal Rekayasa Sipil, Universitas Andalas.

Subagio, Triono, dkk. 2011, Belajar AutoCAD Itu Mudah, Yogyakarta: Andi Offset.

Tarigan, A, P, M, Zein, A,S, 2005, Analisa Refraksi Gelombang Pada Pantai, Jurnal Teknik Simetrika Vol 4 No. 2 345- 351.

Triatmodjo, Bambang. 1999, Teknik Pantai, Yogyakarta: Beta Offset. Yuwono, Nur. 1982, Teknik Pantai, Yogyakarta: Biro Penerbit.

BABI III

METODOLOGI PENELITIAN

Metodologi yang digunakan pada penelitian ini dapat digambarkan pada diagram alir dalam Gambar 3.1 yang terdiri dari: mengumpulkan literatur, mengumpulkan data sekunder, mengolah data, menentukan profil tinggi gelombang dan menggambar arah lintasan gelombang.

Gambar 3.1 Diagram alir metodologi penelitian Mulai

Mengumpulkan Literatur

Mengumpulkan Data 1. Data angin

2 P b i ik Mengolah Data

1. Menentukan parameter-parameter gelombang berdasarkan hasil perhitungan fetch.

2. Menentukan penjalaran gelombang laut dalam dengan menggunakan persamaan dispersi.

3 Menentukan parameter parameter transformasi gelombang 1. Menggambar arah lintasan gelombang

2. Menentukan profil tinggi gelombang

Selesai Kesimpulan

3.1 Mengumpulkan Literatur

Pada tahap ini, literatur-literatur yang berhubungan dengan proses penentukan profil tinggi gelombang dikumpulkan seperti teori gelombang linear, transformasi gelombang (refraksi dan shoaling) dan teori gelombang yang dibangkitkan oleh angin.

3.2 Mengumpulan Data-data

Data yang digunakan dalam tugas akhir ini adalah peta batimetri dan data kecepatan beserta arah angin.

3.3 Mengolah Data

Data-data yang diperoleh dari lapangan dan kepustakaan yang bersesuaian dengan pokok bahasan, disusun dengan sistematis dan logis dan dilakukan pengolahan data yaitu batimetri, kecepatan dan arah angin diolah untuk peramalan gelombang dan penjalaran gelombang.

3.3.1 Menentukan Fetch

Perhitungan fetch terdiri dari perhitungan, penentukan panjang efektif fetch dan sudut datang gelombang.

Perhitungan panjang fetch efektif dapat dilakukan dengan langkah-langkah sebagai berikut:

a. Menentukan titik tinjau yang akan ditentukan fetch efektifnya

b. Menarik garis lurus yang sejajar pantai sebagai patokan dan garis busur 42o searah jarum jam dan berlawanan arah jarum jam, dimana garis busur tersebut dibagi setiap 6o.

c. Jika sepanjang garis busur dihalangi oleh pulau, maka diproyeksikan terhadap garis lurus sejajar pantai sesuai denganskala peta yang dipakai.

d. Hitung fetch efektif dengan persamaan (3.1): Feff = ��

cos�

Σcos� (3.1)

di mana

Feff = fetch rata-rata efektif.

Xi = panjang segmen fetch yang diukur dari titik observasi gelombang ke ujung akhir fetch.

α = deviasi pada kedua sisi dari arah angin, dengan menggunakan pertambahan 6o sampai sudut sebesar 42o pada kedua sisi dari arah angin.

Sedangkan sudut datang gelombang berjumlah 3 variasi yaitu sudut 0o, 45o, 90o yang mengacu ke arah Utara dan berputar (rotasi) ke arah Timur.

3.3.2 Peta Batimetri

Peta batimetri diperoleh dengan melakukan pengukuran langsung di lokasi pantai Mutiara, dengan menggunakan 1 set alat Topcon Hiper Pro RTK yang terdiri dari Base dan Rover, FC 200 ,Tripod, stik jalon dan meteran. Peta batimetri ini nantinya dapat peroleh dengan mengikuti langkah-langkah sebagai berikut:

1. Menentukan titik Base Mark (BM) di suatu tempat di sekitar lokasi pengukuran, dimana nantinya alat Base akan di set.

2. Pasang Tripod dan Base di titik BM tadi, sedangkan Rover dipasang pada stik jalon.

3. Alat base, rover dan Fc 200 di hidupkan. Aplikasi yang digunakan pada Fc 200 adalah Topsurv.

4. Sambungkan Fc 200 ke Base, buka aplikasi topsurv dan lakukan pengaturan pada titik base dahulu, kemudian sambungkan Fc 200 ke Rover dan alat sudah bisa digunakan.

5. Pengukuran dilakukan pada titik di sekitar garis pantai dan dilanjutkan dengan mengukur kedalaman laut tegak lurus terhadap garis pantai.

6. Data hasil dari pengukuran tadi disimpan, kemudian diolah menggunakan aplikasi Google Earth, Global Mapper, Map Info dan AutoCad sehingga diperoleh nantinya peta batimetri Pantai Mutiara.

3.3.3 Menentukan Periode dan Tinggi Gelombang Laut Dalam

Tinggi dan periode gelombang yang dibangkitkan dipengaruhi oleh kecepatan angin (U), lama hembusan angin (D), fetch (F) dan arah angin. Pada umumnya pengukuran angin dilakukan di daratan, sedangkan di dalam rumus- rumus pembangkitan gelombang, data angin yang digunakan adalah yang ada di atas permukaan laut. Oleh karena itu diperlukan transformasi data angin di atas daratan (yang terdekat dengan lokasi studi) ke data angin di atas permukaan laut (Triadmodjo, 1999). Hubungan antara angin di atas laut dan angin di atas daratan terdekat diberikan oleh persamaan berikut:

RL = �_��

� (3.2)

Di mana

UL = Kecepatan angin yang diukur di darat (m/dt); Uw = Kecepatan angin di laut (m/dt);

Nilai UA dan fetch digunakan untuk menghitung besarnya gelombang dan periode gelombang yang terjadi. Peramalan gelombang yang ditentukan dengan menggunakan Grafik Peramalan Gelombang.

3.3.4 Menentukan Kecepatan dan Panjang Gelombang Laut Dalam

Kecepatan dan panjang gelombang laut dalam dapat ditentukan dengan menggunakan persamaan dispersi yang diekspresikan oleh persamaan (3.3).

ω = gk tanh kh (3.3)

Jika persamaan dispersi (3.3) dibagi dengan k2 diperoleh: ω2

�2 = �

����ℎ �ℎ (3.4) Karena ω= 2π /T dan k = 2π / L, maka:

ω � =

2π / T 2π / L

ω � =

L T = C

Sehingga persamaan (3.4) dapat ditulis menjadi: C2 = �

����ℎ �ℎ (3.5) Subsitusikan C = L/T dan k = 2π/k ke persamaan (3.5) diperoleh:

C2 =��

�� 2

= ��

2π���ℎ 2πℎ

� (3.6)

atau:

L =��2

2π ���ℎ

2πℎ

� (3.7)

3.3.5 Menentukan Parameter-Parameter Transformasi Gelombang

Transformasi gelombang yang meliputi refraksi dan pendangkalan (shoaling) ditentukan dengan hubungan dispersi. Refraksi dianalisis dengan menggunakan

hukum Snellius pada persamaan 3.9 dan menentukan koefisien refraksi dengan menggunakan persamaan 3.11, sedangkan pendangkalan (shoaling) hanya menentukan koefisien pendangkalan (Ks) yang menggunakan persamaan 3.8.

Ks = _��

� = �

����

�� (3.8)

��� �1 �1

= ��� �2 �2

(3.9)

H = Ho Ks Kr (3.10)

Kr = ��_�1

2

(3.11)

3.4 Menggambarkan Arah Lintasan Gelombang.

Mengambar arah lintasan gelombang ini berdasarkan Hukum Snellius di mana sudut datang (α) dan kecepatan gelombang (C) telah diketahui, sehingga diperoleh nilai koefisien refraksi (Kr).

3.5 Menentukan Tinggi Gelombang Pecah

Setelah sudut datang (α), koefisien refraksi (Kr) dan koefisien pendangkalan (Ks) di laut diketahui, selanjutnya tinggi gelombang pecah ditentukan dengan persamaan 3.10 dan hasilnya akan dilampirkan dalam tabel.

BAB IV

PERHITUNGAN DAN ANALISIS 4.1 Gambaran Umum Lokasi

Daerah pantai Cermin terletak di kecamatan Pantai Cermin, Kabupaten Serdang Bedagai yang terletak pada posisi 20 57” Lintang Utara, 30 16” Lintang Selatan, 980 33” Bujur Timur, 990 27” Bujur Barat dengan luas wilayah 1.900,22 km2. Dengan ketinggian wilayah 0-500 meter dari permukaan laut. Secara administratif Kabupaten Serdang Bedagai berbatasan dengan beberapa daerah, yaitu :

• Sebelah Utara : Selat Malaka

• Sebelah Timur : Kabupaten Batu Bara dan Simalungun

• Sebelah Selatan : Kabupaten Simalungun

• Sebelah Barat : Kabupaten Deli Serdang

Kabupaten Serdang Bedagai memiliki banyak potensi di daerah pesisir pantai nya, salah satunya adalah pesisir Pantai Mutiara. Pantai Mutiara berada di Kota Pari Kecamatan Pantai Cermin sekitar 43 Km dari Kota Medan Kabupaten Serdang Bedagai yang terletak pada posisi 2° 57”- 3° 16” Lintang Utara, 98° 33” Bujur Timur, 99° 27” Bujur Barat Sumatera Utara.

Kawasan pantai bersifat dinamis, artinya ruang pantai (bentuk dan lokasi) berubah dengan cepat sebagai reaksi terhadap proses alam dan aktivitas manusia (Solihuddin, 2010). Kabupaten Serdang Bedagai wilayah yang memiliki pemanfaatan ruang yang dinamis terutama di daerah pesisir seperti kawasan pelabuhan, industri, permukiman, perkebunan, wisata serta kawasan konservasi. Secara langsung maupun tidak langsung, kegiatan di wilayah ini telah mengubah

dinamika pantainya, disamping perubahan yang diakibatkan oleh dinamika alami pesisir dan laut. Adapun pencitraan satelit lokasi Pantai Mutiara dapat dilihat seperti pada Gambar 4.1

Gambar 4.1 Pencitraan satelit Pantai Mutiara, SUMUT (GMap Catcher)

4.2 Peramalan Pembangkitan Gelombang

Peramalan pembangkitan gelombang (wave generation) yang disebabkan oleh hembusan angin, ditentukan berdasarkan atas panjang fetch efektif, sudut datang gelombang dan parameter gelombang.

4.2.1. Panjang Fetch Efektif

Fetch efektif berguna untuk meramalkan parameter gelombang berupa tinggi gelombang dan periode gelombang. Pengukuran fetch efektif dilakukan pada satu titik tinjau yang berada di garis pantai. Hasil perhitungan panjang fetch efektif dapat dilihat pada tabel 4.1

Tabel 4.1 Hasil perhitungan panjang fetch efektif Pantai Mutiara

α (o

) cos α Xi (km) Xi cos α (km) 42 0,74 437,675 325,2362925 36 0,80 388,875 314,599875 30 0,86 350,75 303,7495 24 0,91 300,425 274,4382375 18 0,95 308,05 292,986355 12 0,97 280,6 274,45486

6 0,99 225,7 224,45865 0 1 215,025 215,025 6 0,99 217,465 216,2689425 12 0,97 218,533 213,7466383 18 0,95 208,925 198,7085675 24 0,91 198,25 181,101375 30 0,86 201,3 174,3258 36 0,80 193,675 156,683075 42 0,74 208,925 155,2521675 Total 13,5 3521,035336

Feff = ������ � � ��� � =

3521 ,03

13,5 = 260,61 km

Jika panjang fetch efektif ini dikonversikan ke satuan mil laut (nautical mile) dengan 1 km = 0,539957 mil laut.

Feff = 260,61 km x 0,539957 mil laut

1 km = 140,73 mil laut

Fetch lokasi studi dapat dilihat pada Gambar 4.3

Gambar 4.2 Peta fetch Pantai Mutiara (GMap Catcher)

183 km

4.2.2. Batimetri

Peta batimetri pantai Mutiara berguna untuk meramalkan arah dari gelombang laut yang menuju ke garis pantai berdasarkan sudut datang gelombang

(θ), kecepatan angin (C) dan koefisien refraksi (Kr). Peta batimetri ini diperoleh dari pengolahan data hasil pengukuran alat RTK Topcon dengan menggunakan aplikasi Google Earth, Global Mapper, Map Info dan AutoCad. Langkah-langkah pengolahan data mentah hingga menjadi peta batimetri adalah sebagai berikut:

1. Data berupa koordinat titik X,Y dan kedalaman yang disimpan dalam format notepad di pindahkan ke Excel 2007, dirapikan dan disimpan kembali dalam format notepad.

2. Buka aplikasi Global Mapper, klik file > open data tadi dan akan tampil tab pilihan dibawah ini, lalu ok.

Gambar 4.3 Membuka data (Global Mapper)

3. Klik file > open data tadi lagi, tapi pada pilihan import type, ganti jadi pilihan kedua. Ulangi lagi untuk pilihan ketiga.

4. Setelah datanya muncul, klik file > Generate contours option, akan muncul tab pilihan dibawah, pilih kontur interval 0,5 meter, klik ok.

Gambar 4.4 Pengaturan kontur (Global Mapper)

5. Setelah selesai, export data dalam format map info dengan cara klik file > export vektor data ke format Map Info TAB/MAP.

6. Buka apikasi Map Info, open file tadi, kemudian export ke format Cad agar data bisa diolah dalam aplikasi Autocad sehingga dapat diperoleh peta batimetri Pantai Mutiara seperti gambar dibawah ini.

4.2.2 Kecepatan Angin

Kecepatan angin diperoleh dari data angin sebagai berikut: Tabel 4.2 Data Kejadian Angin

Bulan

Tahun 2014 Kecepatan

(m/s) Arah

Januari 3,2 NW

Februari 3,53 N

Maret 3,5 N

April 3,25 N

Mei 2,9 N

Juni 3,15 NE

Juli 2,75 NE

Agustus 2,85 SE September 2,9 CALM

Oktober 2,9 N

November 2,7 W

Desember 2,4 W

Sumber : Stasiun Klimatologi Sampali Medan 4.2.2.1 Perhitungan Gelombang Signifikan dan Periode

1. Contoh : Tahun 2014 pada arah Utara kecepatan angin maksimal 3,53 m/s. 2. Dihitung kecepatan angin di laut dengan menggunakan grafik hubungan antara

kecepatan angin di laut dan di darat.

Gambar 4.6 Grafik hubungan antara kecepatan angin di laut dan di darat. RL = 1,56

Dari grafik didapat nilai RL = 1,56 Uw = UL x RL

= 3,53 x 1,56 = 5,5 m/dtk 3. Menghitung nilai U

A dengan rumus:

UA = 0,71 x Uw1,23 = 0,71 x 5,51,23 = 5,79 m/dtk

4. Dari nilai UA dan Fetch yang didapat, tinggi dan periode gelombang dapat dicari dengan menggunakan Grafik Peramalan Gelombang sebagai berikut:

Gambar 4.7 Grafik peramalan gelombang UA= 5,79

Dari hubungan nilai UA dan Fetch pada grafik diatas, tidak didapatkan hasil Durasi (jam), Tinggi (m) dan Periode (detik) yang diharapkan karena melebihi kondisi maksimum pada grafik Peramalan Gelombang. Oleh karena itu, berdasarkan nilai UA = 5,79 m/det, didapat pada kondisi maksimum:

Tinggi (H) = 0,8 m Periode (T) = 4,75 det

4.3 Penjalaran Gelombang Laut Dalam

Persamaan dispersi dapat menentukan penjalaran gelombang yang datang dari laut dalam. Penjalaran gelombang dari laut dalam ini mempunyai gerak yang lebih teratur karena tidak ada lagi pengaruh angin.

Lo = ��2

2�

Lo =

9,81 (4,75)2 2(3,14)

L o = 35,25 m

dimana nilai kecepatan gravitasi (g) = 9,81 m/s2 dan konstanta π = 3,14. Dengan persamaan (2.33) didapat nilai kecepatan gelombang laut dalam:

Co = ��

2� = ��

� Co =

35,25

4,75 = 7,42 m/s

4.4 Transformasi Gelombang

Pada pembahasan sebelumnya nilai-nilai panjang gelombang dan kecepatan rambat gelombang (celerity) pada laut dalam telah diketahui dari persamaan dispersi. Pada analisis transformasi gelombang yang akan dibahas adalah refraksi dan pendangkalan sesuai dengan batasan pada bab I.

Persamaan dispersi untuk laut transisi pada persamaan (2.27) memerlukan analisis numerik untuk menyelesaikan persamaan tersebut untuk mendapatkan parameter panjang gelombang (L) pada tiap-tiap kedalaman tertentu. Analisis numerik yang dapat digunakan adalah persamaan Newton-Raphson (Mera, 2011).

ω2

= gk tanh (kh)

�2

� = k tanh kh (4.1) Dengan menambahkan parameter tinggi (h) pada masing-masing ruas persamaan (4.1) menjadi:

�2_ℎ

� = (kh) tanh (kh) (4.2) Persamaan di atas menjadi persamaan fungsi dan untuk menyelesaikan persamaan tersebut digunakan persamaan Newton-Raphson.

kh = (kh) - f(kh)/ f’(kh) f(kh) = (kh) tanh (kh) - �2ℎ

� (4.3) fungsi di atas atau persamaan (4.3) diturunkan terhadap kh.

f’ (kh)= tanh (kh) + (�ℎ)

���ℎ2_�ℎ (4.4) dengan melakukan iterasi, akan didapatkan nilai k baru.

k = kh / h (4.5)

nilai error didapat dari selisih nilai k awal dengan nilai k setelah proses iterasi. e = k(a) – k(b) (4.6) Masukkan nilai frekuensi sudut (ω), percepatan gravitasi (g) dan kedalaman yang diketahui (h).

ω = 2π/4,75 = 1,322 s-1 g = 9,81 m/s

h = 4 m

iterasi 1: k(a) = 1 ; kh = 4 f (kh) = 4 tanh (4) – 0,713 f (kh) = 3,28

f’(kh) = tanh (4)+ 4

cosh2 ₍₄₎

f’(kh) = 1 kh = �ℎ − f(kh )

f′(kh ) = 0,73

k(b) = kh/h = 0,73/4 = 0,183

e = k(a) – k(b) = 1 – 0,183 = 0,817 iterasi 2: k(b)= 0,183 ; kh = 0,730

f (kh) = 0,730 tanh (0,730) – 0,413 f (kh ) = -0,257

f’(kh) = tanh (0,730)+ 0,730

cosh2 _(0,730)

f’(kh) = 1,07 kh = �ℎ − f(kh )

f′(kh ) = 0,971

k(c)= kh/h = 0,971/4 = 0,242

e = k(b) – k(c) = 0,183 – 0,242 = -0,060 iterasi 3: k(c) = 0,242 ; kh = 0,971

f (kh) = 0,971 tanh (0,971) – 0,712 f (kh ) = 0,015

f’(kh) = tanh (0,971) + 0,971

cosh2 _(0,971)

kh = �ℎ − f(kh )

f′(kh ) = 0,959

k(d)= kh/h = 0,959/4 = 0,239

e = k(c) – k(d) = 0,242 – 0,239 = 0,003 iterasi 4: k(d) = 0,239 ; kh = 0,959

f (kh) = 0,959 tanh (0,959)– 0,713 f (kh ) = 0

f’(kh) = tanh (0,959)+ 0,959

cosh2 _(0,959)

f’(kh) = 1,172 kh = �ℎ − f(kh )

f′(kh ) = 0,958

k(e)= kh/h = 0,958/4 = 0,239 e = k(d) – k(e) = 0,239 – 0,239 = 0

Apabila nilai error (e) dari proses iterasi di atas sama dengan nol, maka proses iterasi dicukupkan. Dengan demikian nilai bilangan gelombang (k) untuk kedalaman (h) = 4 m adalah 0,239. Untuk kedalaman 4 meter dan kedalaman selanjutnya proses perhitungan iterasi dihitung pada Tabel 4.3.

Tabel 4.3 Hasil perhitungan nilai bilangan gelombang (k) untuk tiap kedalaman (h).

h ω 2h/g k Kh f(kh) f'(kh) kh k error 4 0,7127267

1 4 3,28459 1,00469 0,73075 0,18269 0,817312 0,18269 0,73075 -0,2571 1,07017 0,97098 0,24274 -0,06006 0,24274 0,97098 0,01467 1,1752 0,9585 0,23962 0,00312 0,23962 0,9585 1,9E-05 1,1721 0,95848 0,23962 0

3,5 0,6236359

1 3,5 2,86999 1,01092 0,66102 0,18886 0,811138 0,18886 0,66102 -0,2409 1,01843 0,89754 0,25644 -0,06758 0,25644 0,89754 0,01819 1,15367 0,88177 0,25193 0,004505 0,25193 0,88177 4,5E-05 1,14794 0,88173 0,25192 0

Lanjutan Tabel 4.3

h ω 2h/g k Kh f(kh) f'(kh) kh k error 3 0,5345451 1 3 2,45062 1,02465 0,60834 0,20278 0,797219 0,20278 0,60834 -0,2042 0,97196 0,81847 0,27282 -0,07004 0,27282 0,81847 0,0173 1,12064 0,80303 0,26768 0,005147 0,26768 0,80303 5,9E-05 1,11286 0,80298 0,26766 0 2,5 0,4454542 1 2,5 2,02108 1,05309 0,58082 0,23233 0,767673 0,23233 0,58082 -0,1415 0,94505 0,73058 0,29223 -0,05991 _{0,29223 0,73058 0,01001 1,07006 0,72123 0,28849 0,003741} 0,28849 0,72123 2,9E-05 1,06374 0,7212 0,28848 0

2 0,3563634

1 2 1,57169 1,10533 0,57808 0,28904 0,710961 0,28904 0,57808 -0,055 0,94227 0,63648 0,31824 -0,0292 0,31824 0,63648 0,00166 0,99759 0,63482 0,31741 0,00083 0,31741 0,63482 1,2E-06 0,99613 0,63482 0,31741 0

1,5 0,2672725

1 1,5 1,09045 1,17621 0,57291 0,38194 0,618059 0,38194 0,57291 0,02921 0,93698 0,54174 0,36116 0,02078 0,36116 0,54174 0,00051 0,90368 0,54117 0,36078 0,000378 0,36078 0,54117 1,8E-07 0,90305 0,54117 0,36078 0

1 0,1781817

1 1 0,58341 1,18157 0,50624 0,50624 0,493761 0,50624 0,50624 0,05824 0,86284 0,43874 0,43874 0,067494 0,43874 0,43874 0,00285 0,77666 0,43508 0,43508 0,003664 0,43508 0,43508 9,1E-06 0,77166 0,43507 0,43507 0

0,5 0,0890908

1 0,5 0,14197 0,85534 0,33402 0,66804 0,331956 0,66804 0,33402 0,01851 0,62149 0,30424 0,60849 0,059559 0,60849 0,30424 0,00072 0,57292 0,30299 0,60598 0,002509 0,60598 0,30299 1,3E-06 0,57084 0,30299 0,60597 0

Kecepatan gelombang (C), panjang gelombang (L) dan pengklasifikasian gelombang berdasarkan kedalaman ditabelkan pada Tabel 4.4.

Tabel 4.4 Hasil perhitungan kecepatan gelombang (C), panjang gelombang (L) dan pengklasifikasian gelombang.

h C=ω/k L=CxT h/L Kelas

4 5,517 26,208 0,153 Transisi 3,5 5,248 24,928 0,140 Transisi 3 4,939 23,463 0,128 Transisi 2,5 4,583 21,769 0,115 Transisi 2 4,165 19,785 0,101 Transisi 1,5 3,665 17,407 0,086 Transisi 1 3,039 14,435 0,069 Transisi 0,5 2,182 10,364 0,048 Dangkal

Berdasarkan persamaan:

C2 = ���

2π���ℎ 2πℎ

� (4.7)

terlihat bahwa kecepatan gelombang (C) tergantung pada kedalaman air (h) dimana gelombang tersebut merambat. Jika kecepatan gelombang berkurang, panjang gelombang (L) akan ikut berkurang secara sebanding. Pada proses refraksi energy flux di antara dua lintasan gelombang (wave rays) adalah tetap. Jalur gelombang (wave ray) adalah garis normal (tegak lurus) pada puncak gelombang. (Yuwono,1982).

Pembuatan diagram refraksi dapat menggunakan hukum Snellius dimana sudut datang jalur gelombang akan dibiaskan apabila melewati kedalaman yang akan ditinjau. Paramater-parameter pada hukum Snellius meliputi kecepatan rambat gelombang datang (C1) dan gelombang bias (C2), serta sudut datang

gelombang (θi). Pembuatan diagram refraksi di-plot menggunakan software AutoCAD 2002.

Langkah-langkah pembuatan diagram refraksi dengan menggunakan software AutoCAD 2002:

1. Peta batimetri yang diperoleh dari pengolahan data hasil pengukuran di lapangan dengan menggunakan software Global Mapper dan Map Info, di export ke format CAD sehingga peta batimetri bisa digunakan dalam proses analisis dan pembuatan diagram refraksi dalam software AutoCAD 2002. 2. Memusatkan objek pembuatan diagram refraksi di depan garis pantai dengan

luas daerah pada peta adalah 1500 m x 1500 m.

3. Mengatur sudut datang gelombang, yaitu sudut zenith yang terbentuk dari lintasan gelombang (wave ray) yang datang dari laut dalam dengan garis yang

mengacu ke arah utara dan berputar (rotasi) ke arah timur. Nilai-nilai sudut datang gelombang sebesar 0o , 45o,dan 90o.

4. Untuk masing-masing sudut datang dibuatkan diagram refraksinya dan untuk setiap wave ray diberi penomoran.

5. Sudut datang gelombang pada kontur awal dicatat untuk selanjutnya diolah di Ms. Excell. Pada Ms. Excell dicari nilai sudut bias dengan menggunakan hukum Snellius .

6. Hasil sudut bias kemudian di-plot di AutoCAD 2002.

7. Pada kontur selanjutnya diulangi kembali langkah no.6 dan no.7

8. Pada wave ray selanjutnya proses sama dengan wave ray sebelumnya (langkah no 6,7 dan 8).

Persamaan hukum Snellius untuk sudut datang gelombang sebesar 0o, wave ray A pada kontur pertama (h = 4 m):

��� �1 �1 =

��� �0 �0 sin �1 = ��� �_�0�1

0

�1= sin-1���� �_�0�1

0 � diketahui C1 = 5,517 m/s, C0 = 5,754 m/s dan �0 = 35o

�1 = sin-1����

(35o)5,517

5,754 � = 33,37

o

Koefisien refraksi adalah akar perbandingan antara jarak ortogonal antar wave ray sebelum dibiaskan dengan sesudah dibiaskan.

Kr = ��1 �2

Kr = �

100 100 = 1

Untuk sudut datang gelombang (θi), sudut bias gelombang (θr), jarak ortogonal antar lintasan gelombang dan koefisien refraksi untuk masing-masing sudut datang 0o , 45o,dan 90o selanjutnya ditabelkan pada Lampiran A1, A2 dan A3.

Koefisien pendangkalan (Ks) merupakan fungsi antara kedalaman laut (h) dengan panjang gelombang (L).

Ks = �

noLo

nL

Nilai asimtot (n) merupakan perbandingan kecepatan grup (group celerity) dengan kecepatan gelombang (C). Faktor transimisi n merupakan asimtot fungsi dari panjang gelombang (L) dan kedalaman (h).

Nilai no untuk laut dalam/ transisi dan laut dangkal = 0,5 dan 1 n = Cg

C = 1 2�1 +

2kh sinh 2kh�

Untuk kedalaman 4 meter dengan k = 0,187 dan L = 33,62 m n = 1

2�1 +

2(0,187)(4)

sinh 2(0,187 )(4)� = 0,788

Ks = �no .Lo

nL = �

(0,5)(33,62)

(0,788)(33,62) = 0,924

Untuk kedalaman 3,5 meter dan kedalaman selanjutnya, nilai Koefisien Pendangkalan (Ks) dan Faktor Asimtot (n) dapat dilihat pada Tabel 4.5.

Tabel 4.5 Hasil perhitungan koefisien pendangkalan (Ks) dan faktor asimtot (n) untuk tiap-tiap kedalaman (h).

h (m) k L (m) n Ks

4 0,240 26,208 0,788 0,9237 3,5 0,252 24,928 0,812 0,9333 3 0,268 23,463 0,836 0,9479 2,5 0,288 21,769 0,861 0,9696 2 0,317 19,785 0,887 1,0019 1,5 0,361 17,407 0,914 1,0523 1 0,435 14,435 0,942 1,1384 0,5 0,606 10,364 0,971 1,8718

4.5 Analisis Lintasan Gelombang di Pantai Mutiara

4.5.1. Simulasi Lintasan Gelombang dengan sudut datang -30o dan 30o

Gambar 4.8 Simulasi lintasan gelombang dengan sudut datang -30o dan 30o

4.5.2. Analisis Lintasan Gelombang dengan Sudut Datang 0o (Utara)

Terlihat pada Gambar 4.9 Lintasan gelombang A, B, C dan D yang melewati kedalaman 4 m telah mengalami pembelokan (refraksi) karena sudut datang gelombang yang tidak tegak lurus terhadap garis kontur.. Lintasan gelombang yang melewati kedalaman 3,5 m dan yang lebih dangkal, efek refraksi semakin jelas terlihat. Misalnya lintasan gelombang H, I, J, K dan L yang merapat satu sama lain. Hal ini berarti terjadi pegumpulan energi gelombang yang disebut dengan konvergen energi gelombang dimana energi gelombang pada daerah itu membesar, akibatnya tinggi gelombang juga semakin tinggi karena tinggi gelombang berbanding lurus dengan energinya.

Sebaliknya lintasan gelombang A, B, C, D dan E tampak merenggang satu sama lain. Hal ini berarti terjadi penyebaran energi yang disebut dengan divergen energi gelombang dimana energi gelombang pada daerah itu mengecil, akibatnya tinggi gelombang juga semakin kecil. Bila ditarik garis lurus sejajar pantai, maka akan tampak bahwa arah lintasan gelombang bergerak ke sisi kanan garis pantai.

4.5.3. Analisis Lintasan Gelombang dengan Sudut Datang 45o (Timur Laut)

Gambar 4.10 Lintasan gelombang dengan sudut datang 45o

Pada Gambar 4.10 tampak lintasan gelombang A, B, C, D ,E dan F yang melewati kedalaman 4 m nyaris tidak mengalami pembelokan (refraksi). Hal ini disebabkan oleh sudut datang yang hampir tegak lurus dengan kontur. Hal ini sangat berbeda dengan kondisi sebelumnya (Gambar 4.9) dimana sudut datang gelombang tidak tegak lurus dengan kontur sehingga akan tampak terjadi pembelokan lintasan. Sedangkan pada kedalaman 3,5 m dan seterusnya, semua lintasan gelombang menampakkan lintasan gelombang yang mulai berbelok, yang disebabkan oleh sudut datang gelombang yang tidak tegak lurus dengan kontur.

Sedangkan lintasan J sampai K tidak menampakkan pembelokan gelombang yang disebabkan oleh sudut datang gelombang yang tegak lurus dengan kontur .

Lintasan gelombang A, B, C dan D tampak merenggang satu sama lain (divergen energi gelombang) sehingga tinggi gelombang semakin rendah. Pada lintasan gelombang L, M, N, O, P dan Q tampak merapat (konvergen energi gelombang) sehingga tinggi gelombang membesar. Bila ditarik garis lurus sejajar pantai, maka akan tampak bahwa arah lintasan gelombang sebagian bergerak ke sisi kiri dan sisi kanan garis pantai.

4.5.4. Analisis Lintasan Gelombang dengan Sudut Datang 90o (Timur)

Sama seperti Gambar 4.9, pada Gambar 4.11 lintasan gelombang A, B, C dan D yang melewati kontur kedalaman 4 m menampakkan lintasan-lintasan tersebut berbelok (refraksi). Pada kedalaman 3,5 m dan seterusnya semua lintasan gelombang juga menampakkan lintasan gelombang yang mulai berbelok yang juga disebabkan oleh sudut datang gelombang yang tidak tegak lurus dengan kontur. Lintasan gelombang A, B, I, J, K dan L menunjukkan hal yang sama pada lintasan-lintasan gelombang yang ada pada lintasan gelombang dengan sudut datang 0o (konvergen energi gelombang) sehingga tinggi gelombang semakin tinggi. Pada lintasan gelombang B, C, D, E, F dan G juga menunjukkan hal yang sama pada lintasan-lintasan gelombang yang ada pada lintasan gelombang dengan sudut datang sebelumya (divergen energi gelombang) sehingga tinggi gelombang mengecil. Bila ditarik garis lurus sejajar pantai, maka akan tampak bahwa arah lintasan gelombang bergerak ke sisi kiri garis pantai.

4.6 Tinggi Gelombang Pecah

Akibat dari transformasi gelombang dalam perambatannya dari perairan laut dalam maka tinggi gelombang di suatu perairan dapat ditentukan dengan persamaan (2.30).

H = Ho Ks Kr

Berdasarkan The Open University (1994) pada Supangat dan Susanna (2001) menunjukkan kedekatan kecepatan angin dengan tinggi gelombang yang dihubungkan dengan permukaan laut (Tabel 4.6). Kecepatan angin dapat dikonversikan menjadi tinggi gelombang laut sebesar 1 m.

Tabel 4.6 Seleksi informasi dari skala beaufrot Nama

Kecepatan Angin

Permukaan Laut

Tinggi Gelombang (m) knot m/s

Calm <1 0 - 0,2 Laut seperti cermin 0,1 - 0,2 Light Air 1 - 3 0,3 - 1,5 Riak, tidak ada buih di puncak 0,1 - 0,2

Light

Breeze 4 - 6 1,6 - 3,3

Wavelet kecil (puncak terlihat

tetapi tidak pecah) 0,3 - 0,5 Gentle

Breeze 7 - 10 3,4 - 5,4

Wavelet besar, puncak mulai

pecah 0,6 - 1

Moderate

Breeze 11 - 16 5,5 - 7,9

Gelombang kecil, jadi lebih

lama 1 - 1,5

Fresh

Breeze 17 - 21 8 - 10,7

Gelombang pertengahan dengan bentuk yang lebih lama, banyak semburan air

1,5 - 2 (The Open University, 1994 pada Supangat dan Susanna, 2001).

Pada lintasan A dengan kedalaman 4 meter dan arah sudut datang sebesar 0o tinggi gelombang pecah adalah:

H = Ho Ks Kr

H = (1) (0,9237) (0,988) H = 0,912 m

Untuk wave ray, koefisien refraksi (Kr), koefisien pendangkalan (Ks) dan tinggi gelombang pecah (H) selanjutnya dapat dilihat pada Tabel 4.7, 4.8 dan 4.9. Sedangkan gambar lintasan gelombang dan arah gelombang dapat dilihat dari Gambar 4.9 sampai dengan Gambar 4.11.

(Ho = 1 m) pada sudut datang 0o

Lintasan h (m) Ks Kr H(m) Lintasan h (m) Ks Kr H(m)

A

4 0,924 0,988 0,912

E

3,5 0,933 1,009 0,942 3,5 0,933 0,988 0,922 3 0,948 0,930 0,881 3 0,948 0,991 0,940 2,5 0,970 0,932 0,904 2,5 0,970 0,953 0,924 2 1,002 0,871 0,873 2 1,002 0,923 0,925 1,5 1,052 0,904 0,951 1,5 1,052 0,937 0,986 1 1,138 0,894 1,017

1 1,138 0,899 1,023

F

3 0,948 0,961 0,911

B

4 0,924 0,988 0,912 2,5 0,970 0,969 0,939 3,5 0,933 0,988 0,922 2 1,002 1,047 1,049 3 0,948 0,991 0,940 1,5 1,052 1,049 1,104 2,5 0,970 0,953 0,924 1 1,138 0,993 1,130

2 1,002 0,923 0,925

G

2,5 0,970 1,001 0,971 1,5 1,052 0,937 0,986 2 1,002 1,029 1,031 1 1,138 0,899 1,023 1,5 1,052 0,962 1,012

C

4 0,924 0,987 0,911 1 1,138 0,971 1,105 3,5 0,933 1,000 0,933

H

2 1,002 0,968 0,970 3 0,948 0,999 0,947 1,5 1,052 0,938 0,988 2,5 0,970 1,010 0,979 1 1,138 0,938 1,068

2 1,002 1,033 1,035

I

2 1,002 1,080 1,082 1,5 1,052 1,017 1,070 1,5 1,052 1,270 1,336 1 1,138 1,072 1,220 1 1,138 1,393 1,585

D

4 0,924 0,953 0,880 _J 1,5 1,052 0,951 1,000 3,5 0,933 0,947 0,884 1 1,138 0,911 1,037

3 0,948 0,975 0,925

K 1,5 1,052 1,214 1,278 2,5 0,970 0,979 0,949 1 1,138 1,316 1,498

2 1,002 0,968 0,970

L 1,5 1,052 0,991 1,043 1,5 1,052 0,975 1,026 1 1,138 1,194 1,360 1 1,138 0,972 1,106 M 1 1,138 1,049 1,194 N 1 1,138 0,991 1,128 O 1 1,138 0,996 1,134

(Ho = 1 m) pada sudut datang 45o

Lintasan h (m) Ks Kr H(m) Lintasan h (m) Ks Kr H(m)

A

4 0,924 0,998 0,922

G

3 0,948 1,014 0,962 3,5 0,933 0,988 0,922 2,5 0,970 0,995 0,965 3 0,948 0,978 0,927 2 1,002 0,937 0,939 2,5 0,970 0,969 0,940 1,5 1,052 0,953 1,003 2 1,002 0,974 0,976 1 1,138 0,926 1,054 1,5 1,052 0,967 1,017

H

2,5 0,970 1,016 0,985 1 1,138 0,986 1,122 2 1,002 1,087 1,089

B

4 0,924 0,990 0,914 1,5 1,052 1,087 1,144 3,5 0,933 0,989 0,923 1 1,138 1,143 1,301

3 0,948 0,965 0,915

I

2 1,002 1,021 1,023 2,5 0,970 0,969 0,940 1,5 1,052 1,024 1,077 2 1,002 0,948 0,950 1 1,138 1,138 1,296 1,5 1,052 0,936 0,985

J 1,5 1,052 1,020 1,073 1 1,138 0,908 1,033 1 1,138 1,015 1,156

C

4 0,924 0,990 0,915 K 1 1,138 1,015 1,156 3,5 0,933 0,993 0,927

L

3,5 0,933 1,005 0,938 3 0,948 0,972 0,921 3 0,948 1,027 0,974 2,5 0,970 0,978 0,948 2,5 0,970 1,032 1,001 2 1,002 0,883 0,885 2 1,002 1,061 1,063 1,5 1,052 0,912 0,959 1,5 1,052 1,045 1,100 1 1,138 0,864 0,983 1 1,138 0,978 1,114

D

4 0,924 1,011 0,934

M

3 0,948 1,009 0,956 3,5 0,933 1,003 0,936 2,5 0,970 1,030 0,998 3 0,948 0,994 0,943 2 1,002 1,008 1,010 2,5 0,970 1,008 0,978 1,5 1,052 1,035 1,089 2 1,002 1,050 1,052 1 1,138 1,047 1,192 1,5 1,052 1,047 1,102

N

2,5 0,970 1,018 0,987 1 1,138 1,120 1,275 2 1,002 1,044 1,046

E

4 0,924 1,002 0,925 1,5 1,052 1,056 1,111 3,5 0,933 0,997 0,930 1 1,138 1,074 1,223

3 0,948 1,014 0,961

O

2 1,002 1,036 1,038 2,5 0,970 1,010 0,979 1,5 1,052 1,038 1,092 2 1,002 1,036 1,038 1 1,138 1,058 1,204 1,5 1,052 1,011 1,064

P 1,5 1,052 1,038 1,093 1 1,138 0,999 1,137 1 1,138 1,239 1,410

F

4 0,924 1,001 0,925 _Q 1,5 1,052 1,000 1,053 3,5 0,933 1,003 0,936 1 1,138 1,079 1,228 3 0,948 0,987 0,936 R 1 1,138 0,938 1,067 2,5 0,970 0,998 0,967

2 1,002 0,998 1,000 1,5 1,052 0,999 1,051 1 1,138 1,007 1,147

(Ho = 1 m) pada sudut datang 90o

Lintasan h (m) Ks Kr H(m) Lintasan h (m) Ks Kr H(m)

A

4 0,924 1,020 0,942

E

3,5 0,933 1,019 0,951 3,5 0,933 1,029 0,960 3 0,948 0,957 0,907 3 0,948 1,006 0,953 2,5 0,970 0,978 0,948 2,5 0,970 0,986 0,956 2 1,002 0,971 0,972 2 1,002 1,107 1,109 1,5 1,052 0,952 1,002 1,5 1,052 1,133 1,193 1 1,138 0,953 1,085

1 1,138 1,436 1,635

F

3 0,948 0,992 0,940

B

4 0,924 1,020 0,942 2,5 0,970 0,999 0,968 3,5 0,933 1,029 0,960 2 1,002 0,973 0,975 3 0,948 1,006 0,953 1,5 1,052 0,914 0,962 2,5 0,970 0,986 0,956 1 1,138 0,931 1,060

2 1,002 1,107 1,109

G

3 0,948 0,919 0,871 1,5 1,052 1,133 1,193 2,5 0,970 0,932 0,904 1 1,138 1,436 1,635 2 1,002 0,940 0,942

C

4 0,924 0,973 0,899 1,5 1,052 0,951 1,000 3,5 0,933 0,954 0,891 1 1,138 0,952 1,084

3 0,948 0,973 0,923

H

2,5 0,970 1,047 1,015 2,5 0,970 0,976 0,947 2 1,002 1,050 1,052 2 1,002 0,955 0,956 1,5 1,052 1,054 1,109 1,5 1,052 0,944 0,994 1 1,138 0,966 1,100

1 1,138 0,973 1,108

I

2 1,002 1,060 1,062

D

4 0,924 0,962 0,888 1,5 1,052 1,003 1,055 3,5 0,933 0,942 0,880 1 1,138 1,184 1,348

3 0,948 0,983 0,932

J 1,5 1,052 1,291 1,359 2,5 0,970 0,978 0,949 1 1,138 1,273 1,449

2 1,002 0,962 0,964

K 1,5 1,052 0,906 0,954 1,5 1,052 0,990 1,042 1 1,138 0,886 1,008 1 1,138 1,016 1,156 L 1 1,138 1,055 1,201 M 1 1,138 0,926 1,054 N 1 1,138 0,912 1,038

Dari perhitungan tinggi gelombang pecah (Tabel 4.7, 4.8 dan 4.9) tersebut diperoleh tinggi gelombang maksimum sebesar 1,635 meter, yang berada pada lintasan gelombang A pada kedalaman 1 meter dengan arah sudut datang gelombang 90o dan tinggi gelombang minimum sebesar 0,871 m pada lintasan G pada kedalaman 3 m dengan arah sudut datang gelombang 90o. Dari perhitungan tinggi gelombang tersebut juga diperoleh nilai H pada kedalaman awal di laut transisi lebih kecil dari Ho. Hal ini adalah hal yang pasti karena tinggi gelombang akan rendah dahulu sebelum naik apabila mendekati garis pantai ataupun daerah yang dangkal. Tinggi gelombang yang akan mendekati garis pantai akan semakin besar karena efek shoaling akan bertambah besar seiring dengan berkurangnya kedalaman. Tinggi gelombang maksimum lebih kecil dari 3 meter sehingga tidak diperlukan pembuatan breakwater.

Berdasarkan dari beberapa simulasi arah lintasan gelombang diatas dapat kita ketahui bahwa nilai koefisien refraksi (Kr) berpengaruh pada nilai sudut datang

(θi) dan sudut bias (θr). Nilai koefisien refraksi (Kr) semakin mengecil jika selisisih antara datang (θi) dan sudut bias (θr) bertambah. Nilai koefisien pendangkalan (Ks) juga akan berkurang apabila kedalaman (h) bertambah. Begitu juga dengan nilai panjang gelombang (L) apabila berkurang maka nilai koefisien pendangkalan (Ks) ikut bertambah karena koefisien pendangkalan (Ks) merupakan fungsi dari kedalaman (h) dan panjang gelombang (L).

BAB V PENUTUP 5.1 Kesimpulan

Berdasarkan data angin (kecepatan dan arah) dan fetch diperoleh tinggi gelombang laut dalam 0,8 meter dengan periode 4,75 detik. Panjang gelombang laut dalam (Lo) 35,25 meter dan kecepatan gelombang laut dalam (Co) 7,42 meter/sekon.

Hasil simulasi dengan tiga sudut datang yang berbeda (0o, 45o, dan 90o) diperoleh tinggi gelombang pecah maksimum sebesar 1,635 meter dan tinggi gelombang pecah minimum sebesar 0,871 meter. Tinggi gelombang maksimum lebih kecil dari 3 meter sehingga tidak diperlukan pembuatan breakwater. Dari perhitungan tinggi gelombang tersebut juga diperoleh nilai H pada kedalaman awal di laut transisi lebih kecil dari Ho. Hal ini adalah hal yang pasti karena tinggi gelombang akan rendah dahulu sebelum naik apabila mendekati garis pantai ataupun daerah yang dangkal. Tinggi gelombang yang akan mendekati garis pantai akan semakin besar karena efek shoaling akan bertambah besar seiring dengan berkurangnya kedalaman.

5.2 Saran

Untuk penelitian yang akan datang, penulis menganjurkan untuk mempertimbangkan keadaan pasang surut terhadap refraksi dan shoaling. Penulis juga menganjurkan penggunaaan software yang dapat mempermudah dalam menggambarkan lintasan gelombang dan menghitung tinggi gelombang pecah.

BAB II

TINJAUAN PUSTAKA 2.1 Pantai

Pantai (shores) adalah daerah yang berada di tepi perairan (laut atau danau) yang dipengaruhi oleh pasang tertinggi dan surut terendah. Daerah pantai adalah suatu pesisir beserta perairannya dimana daerah tersebut masih dipengaruhi aktivitas darat atau laut. Pesisir adalah daerah darat di tepi laut yang masih dipengaruhi oleh pasang surut, angin laut dan perembesan air laut. Garis pantai adalah garis pertemuan antara daerah darat dan air laut, dimana letaknya tidak tetap dan dapat berpindah-pindah sewaktu-waktu sesuai dengan pasang-surut air laut dan erosi-akresi pantai yang terjadi. Terminologi umum pantai menurut Coastal Engineering Research Center (CERC, 1984) dapat dilihat pada Gambar 2.1.

Gambar 2.1 Terminologi umum pantai (CERC, 1984)

Daerah dari laut lepas ke gelombang pecah disebut offshore, kemudian daerah ke arah pantai dibedakan atas tiga yaitu inshore, foreshore dan backshore.

Breaker zone adalah daerah dimana kondisi gelombang mengalami ketidak-stabilan dan kemudian pecah. Surf zone adalah daerah antara bagian dalam dari gelombang pecah dan batas naik-turunnya gelombang di pantai. Pantai yang landai mempunyai surf zone yang lebar. Swash zone adalah daerah yang dibatasi oleh garis batas tertinggi naiknya gelombang dan batas terendah turunnya gelombang di pantai (Triatmodjo, 1999).

2.1.1 Bentuk Pantai

Penyesuaian bentuk pantai merupakan tanggapan yang dinamis alami pantai terhadap laut. Proses dinamis pantai sangat dipengaruhi oleh littoral transport, yang didefinisikan sebagai gerak sedimen di daerah dekat pantai (nearshore zone) oleh gelombang dan arus. Littoral transport dapat dibedakan menjadi dua macam yaitu transpor sepanjang pantai (longshore transport) dan transpor tegak lurus pantai (onshore-offshore transport). Material pasir yang ditranspor disebut dengan littoral drift. Transpor tegak lurus pantai terutama ditentukan oleh kemiringan gelombang, ukuran sedimen dan kemiringan pantai. Pada umumnya gelombang dengan kemiringan besar menggerakkan material ke arah laut (abrasi) dan gelombang kecil dengan periode panjang menggerakkan material ke arah darat (akresi).

Gambar 2.2 Proses pembentukan pantai (Triatmodjo, 1999)

Bentuk profil pantai sangat dipengaruhi oleh serangan gelombang, sifat-sifat sedimen seperti rapat massa dan tahanan terhadap erosi, ukuran dan bentuk partikel, kondisi gelombang dan arus, serta bathimetri pantai. Pantai bisa terbentuk dari material dasar berupa lumpur, pasir, atau kerikil (gravel). Kemiringan dasar pantai tergantung pada bentuk dan ukuran material dasar. Pada pantai kerikil kemiringan pantai bisa mencapai 1:4, pantai pasir mempunyai kemiringan 1:20-1:50 dan untuk pantai berlumpur mempunyai kemiringan sangat kecil mencapai 1: 5000.

Pantai berlumpur terjadi di daerah pantai dimana terdapat banyak muara sungai yang membawa sedimen suspensi dalam jumlah besar ke laut. Selain itu kondisi gelombang di pantai tersebut relatif tenang sehingga tidak mampu membawa sedimen tersebut ke perairan dalam laut lepas.

2.1.2 Sifat-Sifat Sedimen Pantai

Sedimen pantai bisa berasal dari erosi garis pantai itu sendiri, dari daratan yang dibawa oleh sungai dan / atau dari laut dalam yang terbawa arus ke daerah pantai. Sifat-sifat tersebut adalah ukuran partikel dan distribusi butir sedimen, rapat massa, bentuk, kecepatan endap, tahanan terhadap erosi.

1. Ukuran Partikel Sedimen

Sedimen pantai diklasifikasikan berdasarkan ukuran butir menjadi lempung, lumpur, pasir, kerikil, koral (pebble) dan batu (boulder). Ukuran butir median D50 adalah paling banyak digunakan untuk ukuran butir basir. D50 adalah ukuran butir dimana 50% dari berat sampel.

2. Rapat Massa, Berat Jenis dan Rapat Relatif

Rapat massa ρ adalah massa tiap satuan volume, sedang berat jenis γ

adalah berat tiap satuan volume. Terhadap hubungan antar berat jenis dan rapat massa, yang membentuk γ = ρ g. Rapat massa atau berat jenis sedimen merupakan fungsi dari komposisi mineral. Rapat relatif adalah perbandingan antara rapat massa suatu zat dengan rapat massa air pada 4o. Rapat massa air pada temperatur tersebut adalah 1000 kg/m3 dan rapat relatif pasir adalah sekitar 2,65.

3. Kecepatan Endap

Untuk sedimen non kohesif kecepatan endap tergantung pada rapat massa sedimen dan air, viskositas air, dimensi dan bentuk partikel sedimen.

2.1.3 Transpor Sedimen Pantai

Transpor sedimen pantai adalah gerakan sedimen di daerah pantai yang disebabkan oleh gelombang dan arus yang dibangkitkannya. Transpor sedimen dibedakan menjadi 2 macam yaitu : transpor menuju dan meninggalkan pantai (onshore-offshore transport) yang mempunyai arah rata-rata tegak lurus garis pantai, sedangkan transpor sepanjang pantai (longshore transport) mempunyai arah rata-rata sejajar pantai.

Sifat-sifat sedimen pantai dapat mempengaruhi laju transpor sedimen di sepanjang pantai.

Faktor-faktor yang mempengaruhi laju sedimen antara lain :

a. Karakteristik material sedimen (distribusi dan gradasi butir, kohesifitas faktor bentuk, ukuran, rapat massa dan sebagainya)

b. Karakteristik gelombang dan arus (arah dan kecepatan angin, posisi pembangkitan gelombang, pasang surut dan kondisi topografi pantai yang bersangkutan)

Transpor sedimen sepanjang pantai, terbagi dalam 2 kondisi :

a. Transpor sedimen dasar, yaitu angkutan sedimen dimana bahan sedimen bergerak menggelinding, menggeser atau meloncat di dasar atau dekat sekali di atas dasar.

b. Transpor sedimen suspensi, yaitu angkutan sedimen yang terjadi ketika bahana sedimen yang telah terangkat terbawa bersama – sama dengan massa air yang bergerak dan selalu terjaga di atas dasar oleh turbulensi air. Meskipun pada kenyataannya sangat sulit diketahui kapan transport sedimen dasar berakhir dan mulai disebut sebagai transpor sedimen suspensi, namun

pengertian akan adanya mekanisme tersebut perlu diperhatikan untuk memahami sifat – sifat angkutan sedimen di pantai dalam hubungannya dengan permulaan gerak sedimen. Pada umumnya, di daerah pantai transpor sedimen dasar lebih besar dari pada transpor sedimen susupensi.

Pada dasarnya terdapat 4 metode dasar dalam memperkirakan transport sedimen sepanjang pantai :

a. Mengukur debit sedimen di lokasi yang ditinjau, cara ini adalah cara terbaik untuk memperkirakan transpor sedimen sepanjang pantai.

b. Menghitung berdasarkan data yang memperlihatkan perubahan historis topografi daerah pantai yang bersangkutan. Beberapa indikatornya adalah : perubahan garis pantai, pola pendangkalan dan laju pengendapan pada inlet dan endapan di sekitar groin atau jetty.

c. Menggunakan kurva / rumus empiris yang menghubungkan komponen sepanjang pantai dari fluks energi gelombang (Wafe Energy Flux) dengan laju angkutan sedimen sejajar pantai, sehingga diperoleh data gelombang lokal. Cara ini digunakan apabila 2 cara di atas tidak dapat diterapkan. d. Metode empiris berdasarkan pada tinggi gelombang pecah rerata tahunan

dapat digunakan untuk memperkirakan transpor sedimen sepanjang pantai apabila ketiga metode di atas tidak bisa diterapkan.

2.2 Gelombang Laut

Deskripsi tentang sebuah gelombang hingga kini masih belum jelas dan akurat, oleh karena permukaan laut merupakan suatu bidang yang kompleks dengan pola yang selalu berubah dan tidak stabil (Garrison, 1993). Gelombang merupakan fenomena alam naik dan turunnya air secara periodik dan dapat

dijumpai di semua tempat di seluruh dunia. Gross (1993) mendefenisikan gelombang sebagai gangguan yang terjadi di permukaan air. Sedangkan Sverdrup at al, (1946) mendefenisikan gelombang sebagai sesuatu yang terjadi secara periodik terutama gelombang yang disebabkan oleh adanya peristiwa pasang surut.

2.2.1 Bentuk, Sifat dan Karakteristik Gelombang Laut

Massa air permukaan selalu dalam keadaan bergerak, gerakan ini terutama ditimbulkan oleh kekuatan angin yang bertiup melintasi permukaan air dan menghasilkan energi gelombang dan arus. Bentuk gelombang yang dihasilkan cenderung tidak menentu dan tergantung pada beberapa sifat gelombang, periode dan tinggi dimana gelombang tersebut dibentuk, gelombang jenis ini disebut “Sea”. Gelombang yang terbentuk akan bergerak ke luar menjauhi pusat asal gelombang dan merambat ke segala arah, serta melepaskan energinya ke pantai dalam bentuk hempasan gelombang. Rambatan gelombang ini dapat menempuh jarak ribuan kilometer sebelum mencapai suatu pantai, jenis gelombang ini disebut “Swell”.

Gelombang mempunyai ukuran yang bervariasi mulai dari riak dengan ketinggian beberapa centimeter sampai pada gelombang badai yang dapat mencapai ketinggian 30 m. Selain oleh angin, gelombang dapat juga ditimbulkan oleh adanya gempa bumi, letusan gunung berapi dan longsor bawah air yang menimbulkan gelombang yang bersifat merusak (Tsunami) serta oleh daya tarik bulan dan bumi yang menghasilkan gelombang tetap yang dikenal sebagai gelombang pasang surut.

Sebuah gelombang terdiri dari beberapa bagian antara lain:

a. Puncak gelombang (Crest) adalah titik tertinggi dari sebuah gelombang. b. Lembah gelombang (Trough) adalah titik terendah gelombang, diantara

dua puncak gelombang.

c. Panjang gelombang (Wave length) adalah jarak mendatar antara dua puncak gelombang atau antara dua lembah gelombang.

d. Tinggi gelombang (Wave height) adalah jarak tegak antara puncak dan lembah gelombang.

e. Periode gelombang (Wave period) adalah waktu yang diperlukan oleh dua puncak gelombang yang berurutan untuk melalui satu titik.

Menurut Nontji (1987) antara panjang dan tinggi gelombang tidak ada satu hubungan yang pasti akan tetapi gelombang mempunyai jarak antar dua puncak gelombang yang makin jauh akan mempunyai kemungkinan mencapai gelombang yang semakin tinggi. Pond and Pickard (1983) mengklasifikasikan gelombang berdasarkan periodenya, seperti yang disajikan pada Tabel 2.1 berikut ini.

Tabel 2.1. Klasifikasi gelombang berdasarkan periode

Periode Panjang Gelombang Jenis Gelombang 0 – 0,2 Detik

0,2 – 0,9 Detik

Beberapa centimeter Mencapai 130 meter

Riak (Riplles) Gelombang angin 0,9 -15 Detik Beberapa ratus meter Gelombang besar

(Swell) 15 – 30 Detik

0,5 menit – 1 jam

Ribuan meter Ribuan kilometer

Long Swell Gelombang dengan periode yang panjang

(termasuk Tsunami) 5, 12, 25 jam Beberapa kilometer Pasang surut

Bhat (1978), Garisson (1993) dan Gross (1993) mengemukakan bahwa ada empat bentuk besaran yang berkaitan dengan gelombang, yakni :

a. Amplitudo gelombang (A) adalah jarak antara puncak gelombang dengan permukaan rata-rata air.

b. Frekuensi gelombang (f) adalah sejumlah besar gelombang yang melintasi suatu titik dalam suatu waktu tertentu (biasanya didefenisikan dalam satuan detik).

c. Kecepatan gelombang (C) adalah jarak yang ditempuh gelombang dalam satu satuan waktu tertentu.

d. Kemiringan gelombang (H/L) adalah perbandingan antara tinggi gelombang dengan panjang gelombang.

2.2.2 Faktor-faktor Pembentuk Gelombang dan Jenis-jenis Gelombang Gelombang di laut dapat dibedakan menjadi beberapa macam tergantung dari sumber pembangkitnya.

1. Gelombang yang dibangkitkan oleh angin yang berhembus di permukaan laut disebut gelombang angin. Angin yang bertiup di atas permukaan laut merupakan pembangkit utama gelombang. Bentuk gelombang yang dihasilkan cenderung tidak menentu dan bergantung pada beberapa sifat gelombang periode dan tinggi dimana gelombang dibentuk.

2. Gelombang pasang surut adalah gelombang yang ditimbulkan akibat gaya tarik benda-benda langit seperti matahari dan bulan. Pasang surut atau pasang naik mempunyai bentuk yang sangat kompleks sebab dipengaruhi oleh beberapa faktor seperti hubungan pergerakan bulan dengan katulistiwa bumi, pergantian tempat antara bulan dan matahari dalam

kedudukannya terhadap bumi, distribusi air yang tidak merata pada permukaan bumi dan ketidak teraturan konfigurasi kolom samudera.

3. Ada juga gelombang yang diakibatkan kapal yang bergerak, gempa atau letusan gunung berapi di dalam laut dan sebagainya.

Diantara macam-macam gelombang di atas, gelombang angin laut dan gelombang pasang surut merupakan salah satu faktor utama dalam perencanaan desain bangunan-bangunan pantai seperti dermaga, groin, jetty, sea wall dan sebagainya.

Gelombang yang sering tejadi di tepi pantai umumnya gelombang yang dibangkitkan oleh angin. Secara periodik, gelombang yang terjadi juga disebabkan oleh pasang surut, kemudian ada juga gelombang yang disebabkan oleh adanya aktivitas vulkanis seperti letusan gunung api bawah laut, maupun adanya peristiwa patahan atau pergeseran lempengan samudera (aktivitas tektonik), yang dikenal dengan gelombang tsunami.

Pada umumnya bentuk gelombang sangat komplek dan sulit digambarkan secara matematis karena ketidaklinierannya, tiga dimensi dan bentuknya yang random (Triatmodjo, 1999). Ada beberapa teori dengan berbagai tingkat kekomplekannya dan ketelitian untuk menggambarkan fenomena gelombang di alam, diantaranya adalah teori airy, teori Stokes, teori Gerstner, teori Mich, teori knoidal dan teori tunggal. Teori gelombang airy adalah teori gelombang kecil, sedangkan teori yang lain adalah teori gelombang amplitudo terbatas (finite amplitude waves). Dari berbagai teori diatas, teori gelombang Airy adalah teori yang paling sederhana. Teori gelombang Airy sering disebut teori gelombang linier atau teori gelombang amplitudo kecil (Triatmodjo, 1999). Berdasarkan

kedalaman relatifnya, yaitu perbandingan antara kedalaman laut (d) dan panjang gelombang (L). maka gelombang diklasifikasikan menjadi tiga (Triatmodjo, 1999) yaitu:

1. Gelombang di laut dangkal (shallow water)

 d/L ≤ 1/20

 tanh (2πd/L) ≈ (2πd/L)

 C = �gd  L = T �gd

2. Gelombang di laut transisi (transitional water)

 1/20 < d/L < ½

 2πd/L < tanh (2πd/L) < 1

 C = [gT/2π] tanh (2πd/L)

 L = [gT2/2π] tanh [gT2/2π] 3. Gelombang di laut dalam (deep water)

 d/L ≤ 1/2

 tanh (2πd/L) ≈ (2πd/L)

 C = C0 = �gd  L = L0 = T �gd

Di mana

d/L = Kedalaman relative;

C = Cepat rambat gelombang (m); L = Panjang gelombang (m); G = Gravitasi 9,81 m/dt2; T = Periode gelombang (dt).

Pada umumnya gelombang di laut merupakan superposisi dari beberapa gelombang, baik gelombang berjalan (progresive wave) maupun gelombang tegak atau diam (standing wave). Tetapi dalam keperluan praktis, maka gelombang yang ada di laut tersebut diidealisasikan menjadi gelombang sinusoidal (gelombang yang berbentuk osilasi halus berulang) yang dapat dilihat pada Gambar 2.3.

Gambar 2.3 Gelombang yang berada pada sistem koordinat x-z (CERC, 1984)

di mana

η = elevasi muka air ; f(x,t) = H/2 cos (kx - ωt). H = tinggi gelombang.

k = angka gelombang ; k = 2π/L.

L = panjang gelombang, yaitu jarak antara 2 puncak gelombang yang berurutan. x = koordinat horizontal, diukur dalam arah penyebaran gelombang.

ω = frekuensi gelombang ; ω= 2π/T.

T = periode gelombang, yaitu interval wktu yang dibutuhkan oleh air untuk kembali pada kududukan yang sama dengan kedudukan sebelumnya. t = waktu.

y = koordinat vertikal, diukur dari muka air laut (still water level, SWL). h = kedalaman air.

Hubungan panjang gelombang (L), kecepatan (celerity) gelombang (C) dan periode (T) adalah:

C = L / T (2.1)

Perlu diperhatikan, bahwa kecepatan gelombang yang telah disebutkan di atas adalah untuk gelombang yang berjalan di laut dalam. Di perairan dangkal, kedalaman air berpengaruh pada kecepatan gelombang, kecepatan gelombang dapat dinyatakan dalam persamaan :

C=��� 2�tanh

2�ℎ

� (2.2)

dimana percepatan gravitasi bumi g = 9,81 m�2, L = Panjang gelombang (m) dan h = Kedalaman air (m), tanh adalah fungsi matematik yang disebut tangen hiperbolik. Jika x kecil, misalnya kurang dari 0,05 maka tanh x ≈ x. Jika x lebih

besar dari π, maka tanh x ≈ 1.

Teori gelombang sederhana diasumsikan sebagai berikut: a. Bentuk gelombang adalah sinusoidal.

b. Amplitudo gelombang sangat kecil dibanding dengan panjang gelombang dan kedalaman air.

c. Viskositas dan tegangan permukaan diabaikan.

d. Gaya koriolis dan vortisitas, yang keduanya bergantung pada rotasi bumi dapat diabaikan.

e. Kedalaman air seragam dan dasar air tidak ada benjolan-benjolan. f. Gelombang tidak didefleksi oleh daratan atau penghalang yang lain.

Di lapangan, prediksi dengan menggunakan model gelombang permukaan yang sederhana cukup mendekati perilaku gelombang yang dibangkitkan oleh angin.

2.2.3 Pergerakan Gelombang Laut

Berdasarkan kedalamannya, gelombang yang bergerak mendekati pantai dapat dibagi menjadi 2 bagian yaitu gelombang laut dalam dan gelombang permukaan. Gelombang laut dalam merupakan gelombang yang dibentuk dan dibangun dari bawah ke permukaan. Sedangkan gelombang permukaan merupakan gelombang yang terjadi antara batas dua media seperti batas air dan udara (Ippen, 1996 dan McLellan, 1975 dalam Tarigan, 1987).

Gelombang permukaan terjadi karena adanya pengaruh angin. Peristiwa ini merupakan peristiwa pemindahan energi angin menjadi energi gelombang di permukaan laut dan gelombang ini sendiri akan meneruskan energinya ke molekul air. Gelombang akan menimbulkan riak dipermukaan air dan akhirnya dapat berubah menjadi gelombang yang besar. Gelombang yang bergerak dari zona laut lepas hingga tiba di zona dekat pantai (nearshore beach) akan melewati beberapa zona gelombang yaitu : zona laut dalam (deep water zone), zona refraksi (refraction zone), zona pecah gelombang (surf zone) dan zona pangadukan gelombang (swash zone) (Dyer,1978). Uraian rinci dari pernyataan tersebut dapat dikemukakan sebagai berikut :

Gelombang mula-mula terbentuk di daerah pembangkit (generated area) selanjutnya gelombang-gelombang tersebut akan bergerak pada zona laut dalam dengan panjang dan periode yang relatif pendek. Setelah masuk ke badan parairan dangkal, gelombang akan mengalami refraksi (pembelokan arah) akibat topografi dasar laut yang menanjak sehingga sebagian kecepatan gelombang menjadi berkurang periodenya semakin lama dan tingginya semakin bertambah, gelombang kemudian akan pecah pada zona surf dengan melepaskan sejumlah energinya dan naik kepantai (swash) dan setelah beberapa waktu kemudian gelombang akan kembali turun (backswash) yang kecepatannya bergantung pada kemiringan pantai atau slope. Pantai dengan slope yang tinggi akan lebih cepat memantulkan gelombang, sedangkan pantai dengan slope yang kecil pemantulan gelombangnya relatif lambat. Kennet (1982) membagi zona gelombang atas tiga bagian, yaitu zona pecah gelombang (breaker zone), zona surf (surf zone) dan zona swash (swash zone).

Pada zona surf, terjadi angkutan sedimen karena arus sepanjang pantai terjadi dengan baik. Pada kedalaman dimana gelombang tidak menyelesaikan orbitalnya, gelombang akan semakin tinggi dan curam dan akibatnya mulai pecah (Kennet, 1982). Sebuah gelombang akan pecah bila perbandingan antara kedalaman perairan dan tinggi gelombang adalah 1,28 (Yuwono, 1986) atau bila perbandingan antara tinggi gelombang dan panjang gelombang melampaui 1 : 7 (Gross, 1993).

Saat pecah gelombang akan mengalami perubahan bentuk. Dyer (1978) membedakannya kedalam tiga bentuk empasan (tipe breaker), sementara Galvin (1966) mengklasifikasikan tipe hempasan gelombang yaitu : tipe plunging, spilling, surging dan collapsing

a. Plunging, terjadi karena seluruh puncak gelombang melewati kecepatan gelombang, tipe hempasan ini berbentuk cembung kebelakang dan cekung kearah depan. Gelombang ini sering timbul dari hempasan pada periode yang lama dari suatu gelombang yang besar dan biasanya terjadi pada dasar pantai yang hampir lebih miring dibandingkan pada tipe Spilling. Walaupun sangat menarik, namun umumnya gelombang ini tidak terjadi lama dan juga tidak baik untuk berselancar. Bahkan tipe hempasan ini mampu menimbulkan kehancuran yang cukup hebat.

b. Spilling, terjadi dimana gelombang sudah pecah sebelum tiba di depan pantai. Gelombang ini lebih sering terjadi, dimana kemiringan dasarnya lebih kecil sekali, oleh karena itu reaksinya lebih lambat, sangat lama dan biasanya digunakan untuk berselancar.

c. Surging, adalah tipe hempasan dimana gelombang pecah tepat di tepi pantai. Tipe hempasan ini sangat mempengaruhi lebarnya zona surf suatu perairan karena jenis gelombang yang pecah tepat di tepi pantai akan mengakibatkan semakin sempitnya zona surf. Gelombangnya lebih lemah saat mencapai pantai dengan dasar yang lebih curam dan kemudian gelombang akan pecah tepat pada tepi pantai (Gross, 1993).

d. Collapsing, merupakan gelombang yang pecah setengah dari biasanya. Saat pecah gelombang tersebut tidak naik ke darat, terdapat buih dan terjadi pada pantai yang sangat curam (Galvin, 1968).

Apabila memperhatikan gelombang di laut akan mendapat suatu kesan seolah-olah gelombang tersebut bergerak secara horizontal dari suatu tempat ke tempat lain. Tetapi kenyataanya tidaklah demikian karena suatu gelombang akan membentuk gerakan maju melintasi permukaan air. Di sana hanya terjadi gerakan kecil kearah depan dari massa air itu sendiri. Hal ini akan semakin mudah dipahami apabila meletakan sepotong gabus diantara gelombang-gelombang di laut. Potongan gabus akan tampak timbul tenggelam sesuai dengan gerakan berturut-turut, dari puncak dan lembah gelombang yang lebih atau kurang tinggi pada tempat yang sama.

Gerakan partikel ini dalam gelombang sama dengan gerakan potongan gabus walaupun dari pengamatan yang lebih teliti menunjukan bahwa ternyata gerakan ini lebih kompleks dari hanya sekedar gerakan naik turun. Gerakan ini adalah gerakan yang membentuk sebuah lingkaran bulat dimana gabus dan partikel-partikel yang lain diangkut ke atas dan membentuk setengah lingkaran dan gerakan ini akan terus berlanjut sampai pada tempat yang tinggi yang

merupakan puncak gelombang. Benda-benda ini kemudian dibawa dan membentuk lingkaran penuh melewati tempat paling bawah yaitu lembah gelombang (Pond and Picard, 1978). Semua fenomena yang di alami gelombang pada hakekatnya berhubungan erat dengan topografi dasar laut (sea bottom topography).

2.2.4 Parameter Gelombang Laut yang Disebabkan Oleh Angin

Gelombang angin dibangkitkan oleh angin. Angin yang berhembus di atas pemukaan air akan memindahkan energinya ke air. Kecepatan angin menimbulkan riak kecil di atas permukaan air. Bila kecepatan angin bertambah, riak tersebut semakin besar dan begitu sebaliknya. Semakin lama dan semakin kuat angin berhembus maka semakin besar gelombang yang terbentuk.

Angin yang bertiup di atas permukaan laut merupakan pembangkit utama gelombang. Bentuk gelombang yang dihasilkan cenderung tidak menentu dan bergantung pada beberapa sifat gelombang periode dan tinggi dimana gelombang dibentuk. Gelombang seperti ini disebut Sea. Bentuk gelombang lain yang disebabkan oleh angin adalah gelombang yang bergerak dengan jarak yang sangat jauh sehingga semakin jauh meninggalkan daerah pembangkitnya gelombang ini tidak lagi dipengaruhi oleh angin. Gelombang ini akan lebih teratur dan jarak yang ditempuh selama pergerakannya dapat mencapai ribuan mil. Jenis gelombang ini disebut Swell.

Tinggi gelombang rata-rata yang dihasilkan oleh angin merupakan fungsi dari kecepatan angin, waktu dimana angin bertiup dan jarak dimana angin bertiup tanpa rintangan. Umumnya semakin kencang angin bertiup semakin besar gelombang yang terbentuk dan pergerakan gelombang mempunyai kecepatan

2.2.6 Persamaan Gelombang Linear 28

2.2.7 Klasifikasi Gelombang Laut 31

2.2.8 Transformasi Gelombang Laut 32

2.2.9 Energi Gelombang 42

2.2.10 Tenaga Gelombang 43

2.2.11 Fluks Energi 43

BAB III METODOLOGI PENELITIAN

3.1 Mengumpulkan Literatur 46

3.2 Mengumpulan Data-Data 46

3.3 Mengolah Data 46

3.3.1 Menentukan Fetch 46

3.3.2 Peta Batimetri 47

3.3.3 Menentukan Periode dan Tinggi Gelombang Laut Dalam 48 3.3.4 Menentukan Kecepatan dan Panjang Gelombang

Laut Dalam 49

3.3.5 Menentukan Parameter-Parameter Transformasi

Gelombang 49

3.4 Menggambarkan Arah Lintasan Gelombang 50

3.5 Menentukan Tinggi Gelombang Pecah 50

BAB IV PERHITUNGAN DAN ANALISIS

4.1 Gambaran Umum Lokasi 51

4.2 Peramalan Pembangkitan Gelombang 52

4.2.1 Panjang Fetch Efektif 52

4.2.2 Batimetri 54

4.2.3 Kecepatan Angin 56

4.3 Menjalaran Gelombang Laut Dalam 58

4.4 Transformasi Gelombang 58

4.5 Analisis Lintasan Gelombang di Pantai Mutiara 66

4.5.1 Simulasi Lintasan Gelombang 66

4.5.3 Analisis Lintasan Gelombang dengan Sudut Datang 45o 68 4.5.4 Analisis Lintasan Gelombang dengan Sudut Datang 90o 69

4.6 Tinggi Gelombang Pecah 70

BAB V KESIMPULAN DAN SARAN

5.1 Kesimpulan 76

5.2 Saran 76

DAFTAR PUSTAKA 77

LAMPIRAN

A1. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan

Sudut Datang 0o 78

A2. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan

Sudut Datang 45o 80

A3. Nilai-nilai Sudut Datang (θi), Sudut Bias (θr), Jarak Ortogonal Antar Lintasan (B1 dan B2), dan Koefisien Refraksi (Kr) dengan

Sudut Datang 90o 83

DAFTAR TABEL

Tabel 2.1 Klasifikasi gelombang berdasarkan periode 12 Tabel 2.2 Klasifikasi gelombang berdasarkan kedalaman relatif 31

Tabel 2.3 Koefisien refleksi 40

Tabel 4.1 Hasil perhitungan panjang fetch efektif 53

Tabel 4.2 Data kejadian angin 56

Tabel 4.3 Hasil perhitungan nilai bilangan gelombang (k) untuk tiap-

tiap kedalaman (h) 61

Tabel 4.4 Kecepatan gelombang, panjang gelombang dan

pengklasifikasian gelombang 62

Tabel 4.5 Nilai-nilai koefisien pendangkalan (Ks) dan faktor asimtot (n)

untuk tiap-tiap kedalaman (h) 65

Tabel 4.6 Seleksi informasi dari Skala Beaufrot 71 Tabel 4.7 Perhitungan tinggi gelombang pecah (H) dengan persamaan

dispersi (H0 = 1 m) pada sudut datang 0o 72 Tabel 4.8 Perhitungan tinggi gelombang pecah (H) dengan persamaan

dispersi (H0 = 1 m) pada sudut datang 45o 73 Tabel 4.9 Perhitungan tinggi gelombang pecah (H) dengan persamaan

DAFTAR GAMBAR

Gambar 2.1 Terminologi umum pantai 5

Gambar 2.2 Proses pembentukan pantai 7

Gambar 2.3 Gelombang yang berada pada sistem koordinat x-z 16 Gambar 2.4 Hubungan kecepatan angin di laut dan di darat 25

Gambar 2.5 Grafik peramalan gelombang 25

Gambar 2.6 Kedalaman relatif dan asimtot-asimtot terhadap fungsi parabolik 31

Gambar 2.7 Peristiwa refraksi gelombang 34

Gambar 2.8 Garis refraksi yang melewati garis kontur sejajar pantai 35

Gambar 2.9 Batimetri kontinu dan ‘diskret’ 36

Gambar 2.10 Refraksi gelombang di belakang rintangan 39

Gambar 3.1 Diagram alir metodologi penelitian 45

Gambar 4.1 Pencitraan satelit Pantai Mutiara 52

Gambar 4.2 Peta fetch Pantai Mutiara 53

Gambar 4.3 Membuka data 54

Gambar 4.4 Pengaturan kontur 55

Gambar 4.5 Peta batimetri Pantai Mutiara 55

Gambar 4.6 Grafik hubungan antara kecepatan angin di laut dan di darat 56

Gambar 4.7 Grafik peramalan gelombang 57

Gambar 4.8 Simulasi lintasan gelombang dengan sudut datang -30o dan 30o 66 Gambar 4.9 Lintasan-lintasan gelombang dengan sudut datang 0o 66 Gambar 4.10 Lintasan-lintasan gelombang dengan sudut datang 45o 68 Gambar 4.11 Lintasan-lintasan gelombang dengan sudut datang 90o 69

DAFTAR NOTASI

B1 = jarak ortogonal antara dua lintasan gelombang sebelum gelombang melintasi kontur dasar.

C = kecepatan rambat gelombang D = lama hembus angin

�50 = ukuran partikel rata-rata

f = frekuensi gelombang F = fetch

���� = fetch rerata efektif g = percepatan grafitasi H = tinggi gelombang

Ho = tinggi gelombang pada laut dalam.

h = kedalaman laut (jarak antara muka air rerata dan dasar laut)

ℎ� = kedalaman air pada saat gelombang pecah Ks = koefisien pendangkalan (shoaling coefficient). Kr = koefisien refraksi (refraction coefficient). k = angka gelombang

L = panjang gelombang M = kemiringan dasar laut

��� = komponen fluks energi gelombang sepanjang pantai saat pecah Qls = angkutan sedimen sejajar pantai

�0 = jumlah angkutan sedimen sepanjang pantai

RL = faktor korelasi akibat perbedaan ketinggian t = waktu

T = periode gelombang U = kecepatan angin UA = faktor tergangan angin UL = kecepatan angin di darat UW = kecepatan angin di laut Ux = kecepatan arus

Uxb = daerah pecahnya gelombang

� = deviasi pada kedua sisi dari arah angin

�� = konstanta proporsional ω = frekuensi gelombang φ = potensial kecepatan

�0 = sudut awal gelombang datang �� = sudut datang gelombang pecah

η = fluktuasi muka air p_� = porositas

ρ = massa jenis air