Parameter untuk Menentukan Densitas Radionuklida di permukaan
Laju penyerapan radionuklida oleh tanaman diselesaikan dengan pengukuran aktivitas radionuklida dalam tanah
10
A , dan pengukuran aktivitas radionuklida dalam tanaman. Serapan radionuklida oleh tanaman dapat dihitung
dari data dan membuat grafik ln
10
A
1
A terhadap waktu t, diperoleh nilai k
12
yang merupakan tetapan laju serapan radionuklida dari tanah ke dalam akar.
Aktivitas Cs-137 Tanah 10
6
Bq
1,8000 1,8500
1,9000 1,9500
2,0000 2,0500
Waktu hari A
k tiv
ita s
M B
q
Aktivitas Cs-137 Tanah MBq
2,0000 1,9380 1,9190 1,9100 1,9060 1,9020 1,8960 1,8880 1,8730 7
14 21
28 35
42 49
56
a
Aktivitas Cs-137 Rumput Bq
0,0000 1,0000
2,0000 3,0000
4,0000
Waktu hari A
kt ivi
tas B
q
Aktivitas Cs-137 Rumput Bq
0,00000,59300,93101,85401,97103,04203,60802,55601,9650 7
14 21
28 35
42 49
56
b Gambar 8
Grafik penurunan aktivitas cesium pada tanah akibat serapan akar a dan grafik kenaikan aktivitas cesium pada akar rumput b
Total densitas radionuklida yang tersisa di permukaan tanah bervegetasi dapat disederhanakan menjadi jumlah aktivitas radionuklida yang terdeposisi dari
udara dikurangi serapan tanah dan serapan akar vegetasi. Vegetasi memiliki kemampuan untuk menyerap pencemar radionuklida terutama pada dari akar.
Penelitian mengenai perpindahan cesium dari tanah ke dalam akar dengan kasus kakar rumput belulang diteliti Sukmabuana 2005 dengan hasil nilai tetapan laju
serapan radionuklida dari tanah ke rumput hari ke-0 sampai dengan hari ke-42 dengan nilai 4.445 x 10
-8
hari 0t42 dan nilai k untuk waktu lebih dari 42 hari diperoleh 2.289 x 10
-8
hari t 42 . Faktor ini digunakan untuk menentukan densitas radionuklida yang terserap di tanah dengan mengasumsikan bahwa pada
hari lebih dari 42 tanah tetap memiliki kemampuan penyerapan disebabkan pengaruh panas dari cuaca menyebabkan air yang membawa radionuklida di tanah
mengalami penguapan, sehingga tanah tetap masih memiliki kemampuan penyerapan terhadap air yang membawa radionuklida.
4.8 Hasil Penentuan Densitas Radionuklida 4.8.1 Hasil Penentuan Densitas Radionuklida Cs-137 dan I-131 di Udara
Perhitungan densitas radionuklida menggunakan asumsi pesimistis menggunakan kecepatan angin rata-rata wilayah studi 3-4 mdet dan kategori
angin D netral yang dipakai untuk untuk semua sektor arah angin dengan menggunakan nilai
π =3.14; µ =3.5 mdet, z = 49 m , dengan P= 9.4 untuk arah selatan, dan nilai P arah yang lain disesuai dengan data angin yang terdapat
dalam Tabel 15 dengan menggunakan tinggi cerobong h = 49 m diesuaikan dengan disaian reaktor PWR yang akan dibangun di wilayah studi IAEA 1997.
Data hasil faktor dispersi selama 360 hari untuk tiap sektor arah angin telah disajikan dalam Tabel 19 halaman 121 dan Tabel 20 halaman 122. Semakin
jauh dari sumber, radionuklida menempati ruang yang lebih lebar dengan konsentrasi semakin rendah. Faktor dispersi radionuklida pada jarak jauh
memiliki nilai rendah, sedangkan bertambahnya waktu distribusi radionuklida terus berkurang dan standar deviasi lebar beluk akan meningkat berbanding lurus
dengan jarak seperti disajikan dalam Tabel 16 halaman 118. Penentuan densitas radionuklida di udara menggunakan asumsi bahwa
sumber radionuklida pada kecelakaan PLTN yang terjadi dapat diatasi ≤7 hari
sehingga radionuklida inventory dalam Tabel 14 sebagai sumber pelepasan radionuklida dapat dihentikan selama waktu tersebut dan tidak terus menerus ke
luar dari reaktor. Parameter lain yang berpengaruh seperti faktor deviasi, faktor
difusi gaussian, laju pelepasan dan faktor dispersi digunakan untuk menyelesaikan persamaan 3 pada halaman 85 untuk memperoleh densitas radionuklida di wilayah
udara. Densitas radionuklida di udara yang dihasilkan untuk satu arah angin
densitas tertinggi dicapai pada jarak 200 m dari sumber dengan densitaS 2.130E+07 Bqm
3
I-131 arah selatan, dan sebesar 1.106E+06 Bqm
3
untuk densitas Cs-137 di udara arah selatan. Untuk densitas yang dihasilkan pada semua
arah angin disajikan dalam Tabel 24 yang merupakan densitas radionuklida di udara dalam satuan Bqm
3
pada jarak x untuk waktu hari D atau bulan M setelah kecelakaan PLTN untuk 16 arah mata angin.
Tabel 24 menunjukkan bahwa tujuh hari setelah kecelakaan distribusi radionuklida I-131 dan Cs-137
memiliki densitas yang tertinggi di wilayah udara dan penurunan signifikan setelah waktu 2 bulan.
Tabel 11 Densitas radionuklida di udara Bqm
3
pada jarak sumber m dan waktu setelah kejadian [hari D dan bulan M]
Arah B No
JARA K m
CS-137_7D I-131_7D CS-137_1M I-131_1M CS-137_2M I-131_2M CS-137_3M I-131_3M CS-137_4M I-131_4M CS-137_5M I-131_5M CS-137_6M I-131_6M CS-137_7M I-131_7M CS-137_8M I-131_8M
1
200
1.090E+06 2.099E+07 5.813E+03 1.529E+04 1.519E+02 2.976E+01 6.640E+00 9.700E-02 1.747E+00 2.000E-03 1.900E-02 0.000E+00
1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
2
500
1.066E+06 2.053E+07 5.320E+03 1.399E+04 1.272E+02 2.493E+01 5.090E+00 7.400E-02 1.339E+00 1.000E-03 1.200E-02 0.000E+00
1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
3
1000
5.196E+05 1.001E+07 2.404E+03 6.323E+03 5.195E+01 1.018E+01 1.878E+00 2.700E-02 4.940E-01 1.000E-03
4.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
4
2000
2.027E+05 3.903E+06 8.690E+02 2.286E+03 1.697E+01 3.326E+00 5.550E-01 8.000E-03
1.460E-01 0.000E+00 1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
5
3000
9.984E+04 1.923E+06 4.095E+02 1.077E+03 7.539E+00 1.477E+00 2.320E-01 3.000E-03
6.100E-02 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
6
4000
4.940E+04 9.514E+05 1.964E+02 5.164E+02 3.466E+00 6.790E-01 1.020E-01 1.000E-03
2.700E-02 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
7
5000
2.940E+04 5.662E+05 1.140E+02 2.999E+02 1.948E+00 3.820E-01 5.600E-02 1.000E-03
1.500E-02 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
8
10000
4.778E+03 9.201E+04 1.718E+01 4.518E+01 2.650E-01 5.200E-02
7.000E-03 0.000E+00 2.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
9
15000
4.707E+03 9.066E+04 1.619E+01 4.259E+01 2.360E-01 4.600E-02
6.000E-03 0.000E+00 2.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
10
20000
2.795E+03 5.383E+04 9.317E+00 2.451E+01 1.300E-01 2.500E-02
3.000E-03 0.000E+00 1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
11
25000
1.386E+03 2.670E+04 4.510E+00 1.186E+01 6.100E-02 1.200E-02
1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
12
30000
4.590E+02 8.840E+03 1.464E+00 3.850E+00 1.900E-02 4.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
13
35000
2.739E+02 5.274E+03 8.590E-01 2.259E+00
1.100E-02 2.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
Arah BBL NO
JARA K m
CS-137_7D I-131_7D CS-137_1M I-131_1M CS-137_2M I-131_2M CS-137_3M I-131_3M CS-137_4M I-131_4M CS-137_5M I-131_5M CS-137_6M I-131_6M CS-137_7M I-131_7M CS-137_8M I-131_8M
1
200
1.082E+06 2.083E+07 5.640E+03 1.483E+04 1.430E+02 2.800E+01 6.000E+00 0.000E+00 2.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
2
500
1.058E+06 2.037E+07 5.162E+03 1.358E+04 1.200E+02 2.300E+01 5.000E+00 0.000E+00 1.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
3
1000
5.157E+05 9.932E+06 2.332E+03 6.134E+03 4.900E+01 1.000E+01 2.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
4
2000
2.011E+05 3.873E+06 8.430E+02 2.218E+03 1.600E+01 3.000E+00 1.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
5
3000
9.909E+04 1.908E+06 3.970E+02 1.045E+03 7.096E+00 1.391E+00 2.120E-01 3.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
6
4000
4.903E+04 9.442E+05 1.905E+02 5.011E+02 3.262E+00 6.390E-01 9.300E-02 1.000E-03 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
7
5000
2.918E+04 5.619E+05 1.110E+02 2.910E+02 2.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
8
10000
4.742E+03 9.132E+04 1.700E+01 4.400E+01 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
9
15000
4.672E+03 8.998E+04 1.600E+01 4.100E+01 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
10
20000
2.774E+03 5.342E+04 9.000E+00 2.400E+01 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
11
25000
1.376E+03 2.650E+04 4.000E+00 1.200E+01 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
12
30000
4.556E+02 8.773E+03 1.000E+00 4.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00
13
35000
2.718E+02 5.235E+03 1.000E+00 2.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00 0.000E+00