Shuttlecock Mikrajuddin Abdullah Fisika Dasar I 2016

1055 Dengan demikian gaya total yang dialami shuttlecock adalah mg-kmv 2 . Dengan menggunakan hukum II Newton kita peroleh dt dv m kmv mg   2 atau 2 kv g dt dv           2 1 v g k g         2 2 1 T v v g 13.25 di mana kita definisikan k g v T  13.26 Untuk melakukan perhitungan secara Excel kita ganti sebagai berikut t v v dt dv i i    1                2 2 2 2 1 1 T i T v v g v v g Dengan penggantian ini maka persamaan 13.25 menjadi 1056            2 2 1 1 T i i i v v g t v v atau t v v g v v T i i i            2 2 1 1 13.27 Gambar 13.9 adalah tampilah data excel di layar komputer. Gambar 13.9 Tampilan data Excel di layar komputer. Penjelasan dari instruksi pada Gambar 14.9 sebagai berikut. 1057 Cell G1 adalah percepatan gravitasi Cell G2 adalah laju terminal Cell G3 adalah lama waktu Cell G4 adalah jumlah step waktu Cell G5 adalag stel waktu Cell G6 adalah laju awal Kolom A adalah waktu. Untuk mengisi kolom A tempatkan kuroisr pada Cell A1 lalu isi angka 0. Kemudian tempatkan kursor pada Cell A2 lalu ketik perintah =A1+G5 Kemudian compy Cell A2 ke seluruh cell di bawahnya hingga Cell A500 Untuk menentukan nilai kolom B, tempatkan kursor di Cell B1 kalu ketik instruksi =G6 Kemudian tempatkan kursor di Cell A2 laku ketik instruksi =B1+G11- B1B1G22G5 Lalu copy Cell B2 ke seluruh Cell di bawahnya hingga Cell B500. Kemudian gambar kurva.

13.5 Dinamika Rantai Jatuh

Sebuah rantai yang memiliki panjang L dan massa per satuan panjang konstan . Satu ujung rantai dikaitkan ke dinding dan ujung lainnya dapat lepas secara bebas. Mula-mula ujung bebas diposisikan sejajar dengan ujung tetap kemudian dilepaskan. Kita ingin menghitung perubahan posisi ujung rantai sebagai fungsi waktu. Perhatikan kondisi ketika ujung bebas rantai telah turun sejauh x seperti ditunjukkan pada Gambar 13.10. Ketika ujung bebas rantai tutun sejauh x maka panjang total dari ujung tetap rantai ke lokasi sejajar ujung tetal menjadi L+x. Dengan demikian, panjang dari ujung tetap ke ujung lekukan paling bawah rantai adalah L+x2 dan panjang ujung bebas ke ujung lekukan bawah rangai adalah L+x2 – x = L-x2. 1058 Gambar 13.10 Koordinat ujung rantai yang jatuh. Massa bagian rantai di sisi kiri adalah  2 1 1 x L m   13.28 Massa bagian rantai di sisi kanan adalah  2 1 2 x L m   13.29 Jarak pusat massa bagian kiri ke tempat ujung tetap adalah L+x4 dan jarak pusat massa bagian kanan ke ujung tetap adalah L-x4 + x = L+3x4. Energi potensial saat ujung rantai turun sejauh x adalah 2 2 1 1 pm pm gx m gx m x U    4 3 2 1 4 2 1 x L g x L x L g x L          x L-x2 L+x2